Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых - Тихонов О.Н.

Тихонов О.Н. Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых — М.: Недра, 1984. — 208 c.
Скачать (прямая ссылка): zakonomernostieffektivnogorazdeleniya1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 86 >> Следующая

Чтобы сосредоточить (стянуть) распределенный по объему источник в точку
Xi, ух, zu расположенную внутри объема V, надо из функций Q"CT (х, у, z,
t) и уист (I, х, у, z, t), заданных в этом объеме, найти:
Qz (() = J f JQiict (лг, у, z, t)&V\
V
Тист(|. 0= 1 j" J J Ymct (S, x, y, z, t) d V.
v
Этим путем все распределенные источники можно сосредоточить в одной точке
или нескольких.
Важный случай для практики: в одну точку стягивается подвод исходного
питания аппарата И^исх - QhcxYhcx (I), в другие точки - отвод концентрата
WK = - QKyK(l) и хвостов №хв = - QXByXB (|); причем соответствующие 6-
функции указывают координаты этих точек, и тогда производительность всех
потоков можно объединить в виде W= UV-x+ WK+ \FXB - для равенства (П.4).
37
Аналогичные рассуждения имеют место, когда сосредоточивание производится
не в точку, а на линию или поверхность.
Для стационарного режима d/dt - 0 локальные законы (II.4) и
(II.5) принимают вид:
-^
div(myv)=W\ div(m = Qhcit.
Интегральный закон сохранения для зоны сепарации. Интегрирование по
dV=d;cdydz локального закона сохранения по объему V всей зоны сепарации
дает следующий интегральный закон сохранения для элементарной фракции:
(11.6)
v V
Объемный интеграл от div(myo) равен нулю, так как, во-первых, на границах
зоны скорость
-v -v
Угр = У(|, -^гр, Z/rp, 2Гр) = О
и, во-вторых, в соответствии с теоремой Остроградского - Гаусса
fA dS = Jl f dWA d V. s v
•-v
Так как A = myv и на поверхности S, ограничивающей объем V
-у -V
зоны, угр = 0 и Лгр = 0, левый интеграл по поверхности, а следовательно и
правый, по объему равны пулю.
В частном случае, если производительность W сосредоточена в точках
подвода питания и отвода концентрата и хвостов, интегральный закон (II.6)
принимает вид
j* j* j* my d У = Qucx{t)yucx{t) - QK(t)yK(t) - Qkb(/)Yxb(0-
V'
Физический смысл интегрального закона: секундное изменение
суммарного количества любой фракции, запасенной в зоне, равно разности
подводимых с исходным питанием и отводимых с концентратом и хвостами
потоков этой фракции.
Интегральный закон при отсутствии источников (W = 0) имеет вид
V
или после преобразований
j"fjfnydy = V Шсредн Усреди (Е) = М Усре;ш(Е) , (И-7)
V
где V и Л4 - соответственно полный объем и запас материала в зоне;
тсрод,, и усред" - соответственно средние степень заполнения и
фракционный состав. В этом случае физический смысл интегрально-
38
го закона: средний фракционный состав в зоне без источников (и стоков) не
меняется с течением времени.
Аналогично интегрирование по &V = <\ х&у & z локального закона (II.5)
дает интегральный закон сохранения для всего материала
= j QlICTdl/-
V V
В упомянутом частном случае сосредоточения QHCT в трех точках
d Af/d t = Qncx (t) Qk(0- Qxb(0>
где M - \ \ J'mdV- суммарное количество минерального материала,
запасенного в зоне, кг или м3.
В качестве примера рассмотрим постель отсадочной машины (см. рис. II. 1).
Здесь достаточно одномерной задачи, так как сепарация проходит в
вертикальном направлении х между границами *тт и Хщах- Продвижение
минерала от загрузки к разгрузке со скоростью транспортировки отр=const
можно заменить временем t - ylvtр. Функцией состояния является у (р, х,
/). В этом случае интегральный закон (II.7) принимает вид
*шах *шах
j ту(р, х, t)dx = j ту(р, х, to)dx =
^min "'imn
= (Xmax Xjpin) Шсредн Уисх (p)
и показывает зависимость между фракционным составом исходного материала
уШ:Х (р) и функцией состояния у (р, х, t).
11.4. Силы, действующие на минеральные частицы
Для предсказания функций состояния у (|, х, у, z, t) недостаточно знать
соотношение типа закона сохранения, так как оно дает
только одно уравнение с двумя неизвестными у и v. Необходимо еще
одно соотношение между у и v, чтобы получить два уравнения с двумя
неизвестными.
Перейдем к нахождению этого соотношения или, точнее говоря, соотношений,
так как для различных обогатительных аппаратов оно будет обладать своими
особенностями. Цель заключается в том, чтобы найти такое соотношение,
которое может оцепить векторное поле
с (|, х, у, z, t) скоростей частиц.
Для получения этих соотношений можно применять различные законы физики.
Для единообразия, простоты и наглядности в качестве основного соотношения
возьмем уравнение баланса статистически усредненных сил, действующих на
частицы любой элементарной фракции, которое запишем для начала в
нерасшифрованном виде:
Z/7i = О, (П.8)
39
т. е. сумма сил, действующих па частицу (или на единицу ее объема
элементарной фракции [g, g + dg]), равна нулю.
Равенство (II.8) связано с законом сохранения импульса (количества
движения): сумма сил (внешних и взаимодействия), действующих на группу
частиц любой элементарной фракции [?, g + dg], равна скорости изменения
полного импульса (2 и,-) всех этих ча-
стиц. В равенстве (II.8) допускается, что упомянутый полный импульс не
изменяется (хотя из-за случайных движений импульсы отдельных частиц
изменяются).
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 86 >> Следующая