Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых - Тихонов О.Н.

Тихонов О.Н. Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых — М.: Недра, 1984. — 208 c.
Скачать (прямая ссылка): zakonomernostieffektivnogorazdeleniya1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 86 >> Следующая

жидкости, если последней передается ускорение а от стенок сосуда,
движущегося ускоренно. Градиент давления здесь равен
-ра и вызван силой инерции частиц жидкости. Величина силы, действующей от
жидкости на тело объемом V, в соответствии с формулой (II. 12)
определится как Fy.a= + V р а.
Комбинация Fг.а и Fy.a получается, если сосуд с жидкостью ускоряется в
гравитационном поле. Удельная объемная сила и, следовательно, градиент
давления равны pg-ра; соответственно поверхностная сила Fr.y-3 = V р (а -
g). В частности, при a = g (при свободном падении сосуда с жидкостью)
действие жидкости на тело исчезает.
Центробежно-архимедова сила Ёц-а (см. рис. II.5, в) возникает при
вращении жидкости, например, в гидроциклоне, винтовом сепараторе. Ее
можно рассматривать как силу Fy.a, но с учетом, что

центростремительное ускорение ац = и2м;рIR. Удельная объемная сила и
градиент давления равны -ацр. Сила Ец.а = Крац направлена к центру
вращения, т. е. против объемной силы центробежного поля.
Магнитно-архимедова сила FM.а (см. рис. II.5, г) возникает в магнитной
суспензии или пульпе с магнитными частицами, если сосуд помещен в
магнитное поле (рабочая зона магнитного сепаратора). Ее первопричиной
является удельная объемная пондеромоторная сила Хс Н grad Я, где Хс -
магнитная восприимчивость единицы объема суспензии или пульпы. Эта сила
создает градиент давления в том же направлении и той же величины, т. е.
grad P = Xc# grad Н. Если
47
ХсЯ grad/7 = const, то Fм-а = - l^-T/grad H\ если пет, то ?м-а = - j\j J*
5Сс (ЛГ, у, z) Н grad Н (х, у, z)dV.
В последнем случае момент сил вращения, передаваемый поверхности тела,
может быть не равен нулю. Сила FM.a принципиально отличается от
нондеромоторной - своей первопричины.
Амперо-архимедова сила Fа.а (см. рис. II.5, д) возникает в жидкости
(электролите), если в ней протекает электрический ток и она
(вместе с сосудом) помещена в магнитное поле. Удельная объемная сила
(первопричина), согласно закону Ампера, равна векторному
произведению iXB, где i-плотность тока, А/м2, В - магнитная индукция, Тл.
Удельная объемная сила создает градиент давления той
- ¦> -^
же величины и направления, т. е. grad P = iX?. Если этот градиент
постоянен, то поверхностная сила /•'а.а = - V(ixB)\ если нет, то
Ра-а = - J f [? (*, У, z)XB (X, у, 2) ] d V.
V
Сила Fa-а принципиально отличается от своей первопричины - объ-емной силы
iXB.
Среднестатистическая гравитационно-архимедова сила F~ (см. рис. II.5, е)
в смеси стесненно движущихся частиц различной плотности, например в зоне
отсадочной машины, носит вероятностно-статистический характер:
-- -*¦ ^тах -
F~=-Vg j ру(р) d р = Vg р,
где знак ~ над индексом "г-а" означает усреднение от хаотического
действия ударных сил.
Среднестатистическая магнитно-архкмедова сила F~a (см рис.
11.5, ж) возникает в рабочих зонах магнитных сепараторов в смеси
стесненно движущихся частиц с различной магнитной восприимчивостью:
-> ^тах
Р"~а = -VH grad Н J 1 У (X) d X-
*mln
В рабочих зонах обогатительных аппаратов могут действовать не только
отдельные из перечисленных сил типа силы Архимеда, но и их комбинации.
Кроме того, список сил этого типа может быть продолжен с привлечением
иных объемных сил - первопричин поверхностных сил. Для перехода к.
значениям сил типа Архимеда на единицу объема их надо разделить на V.
48
На этом обзор сил для уравнения (II.8) закончим, хотя может потребоваться
учет и дополнительных сил для тех или иных обогатительных аппаратов.
11.5. Уравнения сепарации, предсказывающие фракционный состав и поле
скоростей минеральных частиц
Методика составления уравнений сепарации предусматривает объединение
уравнений типа закона сохранения (11.4) и баланса сил (II.8). Эти два
типа совокупных уравнений, составленные с учетом специфики сил данного
аппарата, предсказывают искомые фракционный состав у(?, х, у, z, t) и
поле скоростей n(g, х, у, z, t).
После того как уравнения сепарации составлены, на их решение надо
направить соответствующий математический аппарат.
Простой пример реализации этой методики был уже дан при анализе
диффузионных эффектов ОТ СИЛ /""град и Fconp и построении нормальных
законов (см. рис. II.4).
Теперь рассмотрим методику на типичном примере отсадочной машины с
естественной постелью (см. рис. II.1). В вертикальном направлении х
действуют силы: среднестатистическая гравитационно-
О
-*" "•_ -"• * шах
архимедова F- - - &р = ¦¦¦¦ g \ ру(р, х, Odp; гравитации.
О ' .
* mm
/-rpaB = gp; среднестатистическая сопротивления Fc0Пр = -анж(р, х,
г); среднестатистическая градиентная ТГрад = -ку-1 д у/дх. Совокупные
уравнения сепарации (m = const):
д yjdt = -д (у vx) /дх\
' (II.13)
ртах
gp - g J р у d р - avx - ky~l grad у = 0.
Подставляя vx из второго уравнения в первое, получим уравнение сепарации,
предсказывающее фракционный состав у (р, х, t), t =¦¦ - ylvrv'
д yjdt = Dd2 у/дх2 - g a~] d
Pn
max
T|P- ( pt(p)(1p
5 П
dx, (11.14)
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 86 >> Следующая