Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых - Тихонов О.Н.

Тихонов О.Н. Закономерности эффективного разделения минералов в процессах обогащения полезных полезных ископаемых — М.: Недра, 1984. — 208 c.
Скачать (прямая ссылка): zakonomernostieffektivnogorazdeleniya1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 86 >> Следующая

Основной процесс разделения происходит под отклоняющим
электродом. Частицы, для которых преобладает сила -\-qE (т. е.
диэлектрики Л), имеют тенденцию притягивания к электроду-барабану;
частицы, для которых преобладают силы еокЕдЕ/дх и -qE (т. е. проводники
В), имеют тенденцию притягиваться к отклоняющему электроду.
Рассмотрим ход сепарации под действием основных сил 2 Fi = 0, приняв ряд
упрощающих допущений: отсутствуют силы трения частиц друг о друга и
другие, связанные с взаимодействием частиц друг с другом; плотность и
крупность частиц постоянна р = р0 = = const; / = /o = const; перегородка
для разделения продуктов расположена таким образом, что учитывается
разделительный перенос только
83-
в горизонтальном направлении х, поэтому силой pg можно пренебречь
(перегородка поставлена ниже правой кромки барабана, сепаратор выделяет
только два продукта).
Тогда частицы, для которых --qE + у. ае + р0 b > 0, оторвутся от барабана
и попадут в правый "проводниковый" продукт, а частицы,
для которых -qE + xaP + p0b<iO, будут прижаты к барабану и попадут в
левый "диэлектриковый" продукт.
Зависимость между q и у. вида
является уравнением границы разделения. Типичный график ее показан на
рис. III.18. По этой линии происходит "разрезание" области D изменения
свойств q и % сырья, а также функции yUcx(q, х), характеризующей
фракционный состав сырья по физическим свойствам q их при выходе из-под
коронирующего электрода.
Сепарационная характеристика- двухмерная идеальная
где Л-область диэлектриков; В-область проводников (см. рис.
III.18); область Л лежит правее, а область В - левее граничной линии [см.
уравнение (III.43)]. ¦
Если в той же нестесненной модели с мопослоем на барабане р = var Ф
const, то материал характеризуется функцией распределения по трем
физическим свойствам унсх(р, х, q), и тогда границей разделения будет не
линия, а плоскость с уравнением
В приближенных расчетах пондеромоторной силой Fnoli;{ можно пренебречь,
так как она мала по сравнению с силой Кулона. Показать это можно
следующим образом. Допустим, частица проводника размером / приобретает
наведенный момент pc = ql (два заряда -q и -q на расстоянии /), тогда на
нее действует пондеромоторная сила qldE/dx. Если эта частица в результате
контакта с осадительным электродом теряет заряд -q, то па нее действует
сила Кулона -\-qE.
Покажем теперь, что при тех градиентах, которые реально имеют место в
сепараторах, qE/ {qldE/dx) >1. Для этого возьмем типичную зависимость
Е(х)-напряженности от расстояния до отклоняющего (или коронирующего)
электрода (рис. III.19). На рис. III.19 построен также график Я =
Екул/Епопд, т. е. отношения силы Кулона к пондеромоторной силе для частиц
размером I ~ 0,3 мм. При малых градиентах сила Кулона в 300 раз больше
пондеромоторной, но и при больших градиентах - на расстоянии 1 см от
коронирующего электрода - она больше в 45 раз. Этот расчет сделан для
крайнего случая, когда частица теряет весь связанный дипольпый заряд (из
-\-q и -q), но даже если она потеряет только часть связанного за-
S4
Фр = -q Е + у. ае + р0 b = 0
(111.43)
(111.44)
гв - 1 ¦- ел,
Фр - -qE -j- у. etc р b - 0.
Л-'W2
Рис. III.18. Граничная линия Рис. III.19. Типовая напряженность Е
поля и отношение Я сил Кулона и пон-деромоторных
ряда, отношение л остается большим. Для более мелких частиц /'кул
доминирует еще сильнее.
Если пренебречь пондеромоторной силой, то уравнение границы разделения
(см. рис. III. 18) упрощается. Теперь свойство х не нужно и вместо уисх
(q, х) достаточно ограничиться yncx(q), qmm < q < <qrr.ax; "разрезание"
па продукты А и В происходит в точке qp оси q. Сепарационные
характеристики из двухмерных ?i(q, х) [но формуле (III.44)] становятся
одномерными.
Стесненный режим. Рассмотренный режим с монослоем получается при малой
производительности сепаратора. При большой производительности будем иметь
модель с многослойной постелью на барабане, в которой появятся еще силы
взаимодействия частиц друг с другом. Принимаем, что под отклоняющий
электрод поступает материал слоем толщиной h = x"lltK - Хверх, с составом
ynCx(q) (из-под коронирующего электрода) и что внутри слоя, помимо силы
Кулона
¦ >
qE. действуют силы: сопротивления -ан (трение частиц друг о друга);
градиентная -у_1&град grad у; статистическая Кулона-Архимеда
F~a=-q Е = --Е J q у (q) dq\ центробежная ро Ь. Из баланса сил находим
скорость переноса внутри слоя
v (q) = - -D у-1 д у/дх + а-1 Е (q - q) + ро Ъ а-!
и далее с учетом закона сохранения получим уравнение сепарации в слое (Е
|| х)
д y/dt = Dd2 у/дх2 - сг1 (qE - J1 qE у d q РоЬ)д у/дх,
где у = у(q, х, t). Направление х разделительного переноса
перпендикулярно слою, а время t соответствует продвижению слоя под
отклоняющим электродом.
Анализ уравнения сепарации такого типа рассматривался подробно выше,
поэтому сразу напишем вытекающее из него выраже-
85
ние для сепарационной характеристики:
eH(q) = 0,5 + 0,5Ф[ (q qp)^{aD)-1 hEy"cx(q)].
Предыдущая << 1 .. 29 30 31 32 33 34 < 35 > 36 37 38 39 40 41 .. 86 >> Следующая