Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Трансформаторы - Холуянов Ф.И.

Холуянов Ф.И. Трансформаторы — НКТП, 1934. — 256 c.
Скачать (прямая ссылка): transformatoriodnofaznogoitrehfaznogotoka1934.djvu
Предыдущая << 1 .. 81 82 83 84 85 86 < 87 > 88 89 90 91 92 93 .. 101 >> Следующая

Ток, постоянный по направлению (кривая 6) в действительности не сохраняет своей величины, а постепенно убывает до нуля. Скорость убывания постоянного тока значительно большая, чем при включении трансформатора, так как коэфициент самоиндукции от поля рассеяния, действующего при коротком замыкании, значительно меньше коэфициента самоиндукции главного поля, действующего при включении первичной обмотки. Чем меньше рассеяние трансформатора, тем быстрее наступает установившийся режим, но тем сильнее ток установившегося короткого замыкания. При большом рассеянии и при коротком замыкании в самый неблагоприятный момент, когда главный поток проходит через наибольшее значение (напряжение проходит через нуль), бросок тока может-достигнуть значения, превышающего в 10—15 раз нормальный ток.
§ 98. Механические усилия в трансформаторе при коротком замыкании.
Значительный ток внезапного короткого замыкания вызывает в обмотках трансформатора большие механические усилия, имею-
,_____„ щие следствием часто полное их разрушение.
Механические усилия возникают прежде всего \ в катушках под влиянием проходящего через \ них тока. В самом деле, при прохождении то-' ка через какой-либо контур в нем появляются I силы, стремящиеся придать ему такую форму, j при которой энергия магнитного поля его была / бы наибольшей. Так, при прохождении тока / через прямоугольную катушку механические
~~----' J силы стремятся превратить эту катушку в
----•" кольцевую (рис. 202), ибо при этом магнит-
Рис. 202. ный поток, пронизывающий катушку, будет
наибольшим. Это обстоятельство заставляет часто отдавать предпочтение стержневым трансформаторам с цилиндрическими катушками перед .броневыми трансформаторами с их обычно прямоугольными катушками.
Механические усилия возникают кроме того как между катушками одной и той же обмотки, так и между катушками первичной и вторичной обмоток, ибо между проводами с токами всегда существует механическое взаимодействие: притяжение, если токи одного направления, и отталкивание, если токи прямо противоположного направления.
Сила этого взаимодействия пропорциональна произведению токов в проводниках. Чтобы выяснить характер действия катушек друг на друга, предположим, что имеются два концентрических контура, расположенных в одной плоскости (рис. 203а). При прохождении токов в них в одном направлении, как это имеет место в катушках одной и той же обмотки, между контурами возникает
? i t Ц
Ш1Щ
226
притяжение, и всякий эксцентриситет в расположении контуров может повести к сдвигу их и даже соприкосновению друг с другом. При прохождении токов в противоположных направлениях, как это имеет место в катушках первичной и вторичной обмоток, между контурами возникают силы отталкивания, действующие радиально в плоскости контуров.
Предположим теперь, что контуры расположены друг над другом и обтекаются токами в противоположных направлениях (рис. 203Ь). В таком случае между контурами возникают силы отталкивания по оси катушек. Так как в трансформаторе направления токов в первичной и во вторичной обмотках почти прямо противоположны, то между этими обмотками всегда имеются отталкивающие силы; между катушками же одной и той же обмотки имеются силы притяжения.
Сила притяжения или отталкивания, действующая на обмотки трансформатора, определяется по общей формуле Био-Савара:
^=W1(re*2’
где i — сила тока в элементе проводника длиною ds сантиметров, Вх—индукция в месте расположения элемента проводника
ds.
У трансформатора главный поток замыкается через сердечник, и потому сила F обусловливается исключительно потоком рассеяния. Распределение же потока рассеяния вокруг обмоток зависит от их конструкции. Разберем три случая.
Первый случай: трансформатор стержневой, обмотка цилиндрическая, причем на сердечнике имееются две катушки—
перзичная и вторичная. На рис. 204а изображено приблизительно распределение магнитных линий потока рассеяния с указанием их •«вправления для момента, когда ток в катушке I идет от зрителя, а ток в катушке //—к зрителю. На рис. 204Ь изображено приблизительное распределение индукции потока рассеяния по линии АВ. Наибольшее значение эта индукцчя имеет в промежутке между катушками, так как проходящие здесь силовые линии создаются током, идущим через все сечекие катушки; эту индукцию приближенно можно определить по формуле:
0,4 r.iw д = —j- — к,
где iw—число ампервитков катушки, a k — поправочный-коэфи- — циент, учитывающий неполную точность формулы и разный
Aj Д2 • 2Д
Ь)
1
где Д1( Д2 и А см. на рис. 204.
2 к1
227
I
I
»
JAL Дг.!
>ы >?)?<-
1 1 1 <
! U"~'4
II
i
//! !
i i
©
Л
T
18
?
ii
И
С приближением к внутренней поверхности катушки / и внешней поверхности катушки II силовые магнитные линии создаются все
меньшим и меньшим объемом тока катушки, а потому индукция потока рассеяния убывает.
Возьмем в сечении катушки полоску тока, находящуюся на расстоянии х от края промежутка между катушками, шириною dx и длиною, равной длине катушки I; по окружности катушки длина этой плоскости равна 1 см. Если через s обозначить плотность тока в меди катушки и через ku—коэфициент -заполнения катушки, учитывающий изоляцию, то сила тока, идущего в полоске, будет равна s dx lku. Предполагая, что индукция потока рассеяния по длине I неизменна, мы получаем для силы, действующей на 1 см длины (считая по окружности катушки) этой полоски, выражение:
Предыдущая << 1 .. 81 82 83 84 85 86 < 87 > 88 89 90 91 92 93 .. 101 >> Следующая