Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты - Апресян Л.А.

Апресян Л.А., Кравцов Ю.А. Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты — М.: Наука, 1983. — 216 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaperenosaizlucheniya1983.djvu
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 102 >> Следующая


Входящие сюда базисы (е,,е2,е3) = (х, у, п) и (ei, е2, е'3) = (х',у,'п') могут быть выбраны произвольно.

Из(3.94) видно, что система (3.93) распадается на уравнение для P2 и систему для параметров P0, Р\, P3- Это исключает в данном случае возникновение круговой поляризации, если она отсутствовала у падающей волны.

15. Изменение поляризации при отражении и преломлении иа плоской границе раздела. Задачу о прохождении поляризованного пучка электромагнитного излучения через плоскую границу раздела двух однородных сред, как и в рассмотренном в §‘2 скалярном случае, легко решить, зная решение аналогичной задачи для' случая плоских волн. Последнее хорошо известно [1]. Запишем его без вывода, используя инвариантные матричные обозначения.

В случае изотропных сред для геометрии задачи, изображенной на рис. 3.9, имеем

Здесь E01 Er и Ef — векторные амплитуды падающей, отраженной и преломленной волн соответственно; (C1, е2, n), (ej, е2, п,')и (е", е2', п") - орго-нормированные вещественные базисы, по которым разлагаются падающая, отраженная и преломленная волны соЬтветственно, причем векторы е,, е', и е/лежат в плоскости падения, а векторы е2 = е2= е2 ортогональны плоскости падения; іЯци SF1- френелевскис коэффициенты отражения и пре-

(ds + L~sl)P = f Oi (u> •«-u>\ nn')МР(ш’,гі)сІш'стп',

(3.93)

где Р = {Р,(ш, n) } - вектор-столбец, а

Л

M =

(

!+(nn')’ - 2(nx')(ny) 0 (пуУ - (nx')J

\

- 2(п'х)(п'у) 2(хх’)(уу') + 2(ху’)(ух’) 0 2<хх')(ух')— 2(.ху’>(уу'>

0

0

2 пп

0

2

<n'y)J - <n’x)J 2(хх')(ху’) - 2(у х'Хуу') 0 (хх')1 + (yy')J - (xy )J-(yx )J/

(3.94)

Ег = (е',®е, Я,+ei®e2 (R1)E0= (RE0, Ef = (е',',® е, «Ti + е2 ®e2Jі) E0 = j E0.

(3.95)

63
Рис. 3.9. Преломление электромагнитной волны на плоской границе раздела.

ломления для падающей волны, поляризованной в плоскости падения:

Л, COS02 - П2 COS0,

(Ri

Л, COS 02 +/J2 COS B1 2л,cosfl,

л, :os03 + л2COS0, a (Ri и S1- аналогичные. величины для

волны с ортогональной поляризацией: Л, COS0! - п2 COSft2

(Ri =

H1 Cosfl1 + Л2 COS0J

«у I -

2л,cos0,

Г, COSfl1 + Л2 COS02

Поскольку матрица I согласно (3.1) пропорциональна тензорному произведению векторных амплитуд квазиплоских волн, в полной аналогии со скалярным случаем (2.19) яркостную матрицу отраженного пучка Г можно сразу выразить через яркостную матрицу падающего пучка, используя соотношения

Ir Er ф Er* > = < ((RE0) ®((RE°)*>= ((RE0 ®Е°*> (R+~(R/°«+, (3.96)

где черта означает усреднение по поляризации падающего пучка. Отсюда следует равенство

/г = (R/° (R+. (3.97)

л

Учитывая явный вид матрицы IR (3.95), в "двумерном" описании это выражение можно представить как

Pu ЛГ2\/«« 0\//°, Z02NiRJ О \ ,IlR1I2/?, йі«:/?2\

U, Ir1J Vo «Л?, I022 о &у IiRiIR;i°2i IftiI21022 )'

(3.98)

где компоненты I0aр относятся к базису ( е,, е2), а компоненты Ira р — к базису (е'і, е2) (рис. 3.9).

Из (3.98) вытекает простая свяэ? определителей яркостных матриц падающего и отраженного пучков: det Г = | (Rn (Ri I2 det /”, откуда $идно, что отраженная волна оказывается полностью поляризованной% (det Ir =0) либо в случае полностью поляризованной падающей волны (det/°=0), либо если один из коэффициентов отражения.(IR и или IRi) обращается в нуль. В частном случае падения волны под углом Брюстера, когда л, cos02 — -п2CosO1=O, так что Sit = 0, согласно (3.97) /ц = /Г2 =I^,= 0, /22=*=0, т.е отраженная волна оказывается полностью линейно поляризованной вдоль оси е2 при произвольной поляризации падающей волны.

Аналогично (3.96) яркостная матрица преломленной волны имеет вид
Входящий сюда коэффициент пропорциональности можно найти иэ полученного в скалярной теории условия (2.21), вывод которого Re зависит от состояния поляризации волны. Запишем

It = CpI0J*, (3.99)

где с — неизвестный множитель. Учитывая, что яркости / связаны с яркостными матрицами / соотношением / = Sp / , из (2.21) получаем

Sp/r = с Sp^ I0F*= (n2/n,)2(Sp/° - SpIr) = (^n2Inl)2 (SpI0 - Spft/0 (R+).

Вычисление входящих сюда следов матриц проще всего проводить в "двумерном” представлении типа (3.98), что дает

2 (I- IAiI2)/?, + (I - IftJ2KS2

— , (3.100)

Лт,)

I^1I2/?. + I^il2 /?

где Iap — компоненты I0 в базисе (е,, е2).

Запишем теперь выражение (3.99) в ’’двумерном” представлении, аналогичном (3.98):

( \ а/ ( |2 I°i J J І.І Il \

Здесь компоненты Iie соответствуют базису (е,, ё2), а компоненты Ia0-базису (е’/, е2 ) (рис. 3.9). В частности, если падающая волна неполяризо-вана, Ia0 = Sa0Io/2, то согласно (3.98) и (3.101) отраженная и преломленная волны будут уже частично поляризованы, а их яркости равны

Г|Я‘ Д,

Используя (3.98) и (3.101), нетрудно выразить параметры Стокса отраженного и преломленного пучков через параметры Стокса падающего пучка. Например, для отраженного пучка из (3.98) с учетом (3.61) получаем

її

/ l«i I2 +Iflil2 Ifiil2 -IiRiI2W^o \

W/ 2 XIiRlI2-IdTiI2 Ifl, I2 +IiRiI2 /’

/Prl \ /Re(R, (RI

\ /*5 / \ - lmtf?i<Rl ReiRi(R* !\Р°/
Предыдущая << 1 .. 24 25 26 27 28 29 < 30 > 31 32 33 34 35 36 .. 102 >> Следующая