Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты - Апресян Л.А.

Апресян Л.А., Кравцов Ю.А. Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты — М.: Наука, 1983. — 216 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaperenosaizlucheniya1983.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 < 6 > 7 8 9 10 11 12 .. 102 >> Следующая


Здесь же, в § 5, затронуты вопросы об измерении яркости и о выборе интервала усреднения, необходимого для совпадения результатов усреднения по реализации и по статистическому ансамблю. Отмечено, что в зависимости от способа измерения одно и то же волновое поле может трактоваться и как когерентное, и как некогерентное, причем необходимый интервал усреднения T зависит от корреляционных свойств излучения (в простейшем случае излучения с интегрируемой корреляционной функцией погрешность измерения падает с ростом Tкак \\\JT [85]).

В § 6 приводятся сведения о теории многократного рассеяния, необходимые для вывода уравнения переноса излучения. Здесь рассмотрены уравнение Дайсона дня среднего значения и уравнение Бете — Сол-питера для функции когерентности поля. Описаны ограничения на форму этих уравнений, связанные с выполнением закона сохранения энергии (оптическая теорема [96]). Как было показано Ю.Н. Барабаненковым [97. 98], выполнение оптической теоремы позволяет найти форму функции когерентности поля в глубинном режиме, т.е. вдали от границ и от начала отсчета времени.

Уравнения Дайсона и Бете - Солпитера содержат массовый оператор и оператор интенсивности (которые мы называем операторами эффективных неоднородностей по отношению к первому и второму моментам поля). Эти операторы в общем случае известны лишь в виде тех или иных разложений [2]. Для наших целей наиболее важными оказываются

12
так называемые групповые разложения, т.е. разложения по числу корреляционных групп, рассмотренные В.М. Финкельбергом [99]. Переход к уравнению переноса осуществляется с использованием одногрупповых приближений, которые в простейшем случае рассеивающей среды с непрерывными гауссовскими флуктуациями переходят в приближение Бурре — для уравнения Дайсона, и в ’’лестничное” приближение — для уравнения Бете — Солпитера [2]. Строгие условия применимости одногрупповых приближений в сколь-нибудь общем виде неизвестны, и поэтому в § 6 мы приводим грубое эвристическое условие, которое сводится к тому, что в одногрупповом приближении последовательные акты рассеяния должны происходит^ на некоррелированных эффективных неоднородностях, так что размер неоднородностей Должен быть мал по сравнению с длиной свободного пробега излучения по отношению к рассеянию (необходимость этого условия подтверждается рассмотренным в § 6 простейшим примером квазиосциллятора с флуктуирующей частотой). Отдельный пункт § 6 (п. 10) посвящен уравнениям Дайсона и Бете - Солпитера для случайных сред, содержащих дискретные вкрапления. Этот случай оказывается сложнее случая непрерывных флуктуаций и имеет свои особенности, которые мы иллюстрируем относительно простым примером рассеяния электромагнитного излучения на облаке точечных диполей.

В § 7 рассмотрен вывод уравнения переноса излучения из уравнения Бете — Солпитера. Помимо допущения о малости рассеяния, этот вывод использует основное предположение о том, что функция когерентности Г,2 = <и (л'і) ит С*2)) поля и (.*) квазиоднородна и квазистаиионарна, т.е. медленно меняется по координате "центра тяжести” R = Cv1 +дс3)/2 по сравниванию с быстрыми изменениями по ’’разностной” переменной р -= х, - х2. При этом к уравнению Бете - Солпитера применяется последовательная процедура асимптотических разложений по малому параметру, который учитывает все допущения о ’’малостях” и ’’медленностях”, что непосредственно приводит к уравнению переноса излучения [33]. После этого в § 7 рассматривается описание когерентного (среднего) поля, обсуждается вопрос о тепловых источниках, дается наглядная диаграммная интерпретация перехода к уравнению переноса [109] и рассматриваются выражения для сечений рассеяния для непрерывных и дискретных рассеивающих сред как в случае неподвижных, так и движущихся неоднородностей, рассеяние на которых происходит с доплеровским сдвигом частоты.

В следующем § 8 диаграммная интерпретация используется для описания корреляционного содержания уравнения переноса излучения. Здесь мы вводим понятие корреляционного сечения рассеяния, обобщающее обычное сечение рассеяния на случай одновременного облучения рассеивателя из двух разнесенных источников и для разнесенных точек наблюдения. Это понятие позволяет установить аналогию между объемным рассеянием и теоремой Ван-Циттерта - Цернике, описывающей корреляционные свойства излучения некогерентных (пространственно дельта-коррелированных) поверхностных источников, а также наиболее просто интерпретировать переход к уравнению переноса. В заключение § 8 мы рассматриваем обратное рассеяние, для которого непосредственное использование уравнения переноса излучения затрудняется эффектом усиления обратного рассеяния [133-136].

13
В гл. Ill мы коснемся некоторых специальных случаев и наиболее важных для приложений приближенных способов аналитического решения уравнения переноса излучения. В § 9 рассматривается малоугповое приближение, описывающее рассеяние остр^чаправленных пучков в среде с крупномасштабными неоднородностями . Здесь обсуждается связь яркости с функцией когерентности в малоугловом приближении, приводится решение уравнения переноса излучения и рассматривается использование малоуглового приближения для описания рассеяния импульсов с помошью нестационарного уравнения переноса [138 -142].
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 < 6 > 7 8 9 10 11 12 .. 102 >> Следующая