Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты - Апресян Л.А.

Апресян Л.А., Кравцов Ю.А. Теория переноса излучения: Статистические и волновые аспекты — М.: Наука, 1983. — 216 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaperenosaizlucheniya1983.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 102 >> Следующая


В § 10 описан переход от нестационарного уравнения переноса к диффузионному приближению, которое отвечает излучению в глубинных режимах рассеивающей среды, ставшему почти изотропным вследствие многократных актов рассеяния [153].

В § 11 рассматривается итерационный метод решения уравнения переноса излучения, пригодный в случае оптически тонких или сильно поглощающих рассеивающих сред, для которых роль эффектов многократного рассеяния невелика.

В заключение в § 12 мы кратко обсуждаем соотношение рассмотренного в гл. II метода получения линейного уравнения переноса с некоторыми нелинейными задачами и, в частности, с задачей о выводе кинетических уравнений для волн в слаботурбулентной плазме (которые имеют структуру нелинейных уравнений переноса), а также с теорией переноса нейтронов. Здесь подчеркивается, что, хотя в случае слабых нелинейностей связь яркости с корреляционной функцией поля сохраняется такой же, как и в линейной теории, описанные в гл. II методы для случая нелинейных исходных уравнений оказываются принципиально недостаточными.

По вопросам статистического и волнового обоснования феноменологической теории переноса излучения имеется обширная литература, при этом число публикаций по данной проблеме продолжает увеличиваться. При цитировании опубликованных работ авторы не ставили перед собой цели дать исчерпывающий список, ссылаясь прежде всего на имеющиеся обзоры и монографии и на важнейшие оригинальные исследования. Тем не менее мы надеемся, что приведенный список литературы дает достаточную основу для более углубленного изучения затронутых в книге вопросов.
Глава I

ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКАЯ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ

В этой главе мы рассмотрим основные понятия классической теории переноса излучения в свободном пространстве и в рассеивающих средах, уделив наибольшее внимание описанию различных осложняющих факторов, таких, как неоднородность и нестационарность среды, пространственная и временная дисперсия, описание поляризации излучения и т.д. Классическая теория переноса строится чисто феноменологически, без привлечения строгих статистических понятий. Более глубокий подход, использующий стохастические волновые уравнения, будет рассмотрен в следующей главе.

§ !.ОСНОВНЫЕ ФОТОМЕТРИЧЕСКИЕ ПОНЯТИЯ.

ИЗЛУЧЕНИЕ В ОТСУТСТВИЕ РАССЕЯНИЯ

1. Некогереитиые пучки и яркость излучения. Прежде всего напомним основные понятия классической теории переноса излучения. Эта теория может применяться для описания волн произвольной физической природы. Для конкретности мы будем говорить ниже главным образом об описании светового излучения, прибегая всюду к фотометрической терминологии. Несмотря на то что фотометрия, как следует из ее названия, — это учение об измерении световых величин, при построении фотометрических понятий специфика света как электромагнитного излучения нигде не используется и поэтому вместо фотометрии можно было бы с равным успехом говорить, например, об ’’акустометрии”.

В феноменологической фотометрии используется наглядная "гидродинамическая” картина течения энергии поля вдоль лучей. Такая система образов основана на представлении волнового поля в виде некогерентной совокупности пучков или, иначе, - наборов случайных квази плоек их волн, которые в каждой точке могут иметь всевозможные направления и распространяются вдоль лучей в соответствии с законами геометрической оптики. ’’Некогереитность" здесь означает просто то,что средняя энергия поля по предположению равна сумме энергий различных пучков, т.е. в выражении для энергии отсутствуют интерференционные члены.

В этой картине источники излучения полностью характеризуются величиной, которая называется яркостью источников 1. Рассмотрим поверхностный источник излучения. Пусть пг нормаль к излучающей площадке JXr в точке г. Яркость источника определяется как величина среднего потока энергии, излучаемого единичной площадкой в единицу телесного угла (ISln

> Иногда вместо термина "яркость” (по-английски radiance или briqhtness) используют название "лучевая интенсивность", а в технических приложениях - ’’лучистость” или просто "интенсивность".

15
Рис. 1.1. К определению яркости излучающей площадки.

вблизи направления п (рис. 1.1), и обозначается / = / (г, п)1. В нестационарном случае I может зависеть также от времени, и тогда аргумент г нужно заменить на Jc = (г, г). Таким образом, волновому пучку, покидающему излучающую площадку в направлении п, приписывается векхор средней плотности потока энергии

.JS = JS (г, п) = п / (г, п) <Шп, (1.1)

причем под средней здесь понимается величина, усредненная по времени (за много периодов излучения) и по пространству (по многим длинам воли).

Вполне аналогично вместо излучающей площадки можно рассмотреть воображаемую площадку, которую пронизывают пучки излучения, но тогда вместо яркости источников нужно говорить о яркости излучения (по-английски radiation или specific intensity). Далее, в отличие от подхода, принятого в оптике [ 1 ], мы не будем различать эти два понятия, поскольку физически они тождественны, а из контекста, как правило, бывает ясно, относится ли рассматриваемая яркость к источникам или к полю излучения.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 < 7 > 8 9 10 11 12 13 .. 102 >> Следующая