Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Собрание научных трудов 1905-1920 гг. - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов 1905-1920 гг. — М.: Наука, 1965. — 299 c.
Скачать (прямая ссылка): rabotipoteoriiotnositelnosti1965.djv
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 109 >> Следующая

следующие соотношения:
2 Т
55,
55, + f е2 = ^(^+^-(c)г).
Эти соотношения могут быть записаны также в следующей форме: 1 - Иг ~)
55, = ~ (ер - 1) Ъ2 + р (1 -
-1 - ец -V) (c), = е (1 V) + - (ец - 1) ф;/.
(1)
Для пояснения соотношений (1) заметим следующее: на поверхности полосы
электрическая индукция (c)2 не испытывает скачка, так что
6 Это становится понятным также из того, что мы без существенного
изменении соотношения между размерами пластин конденсатора и полосы можем
придать им форму круглых цилиндров, в случае которых, как видно из
соображений симметрии, свободные магнитные заряды вообще не могут
возникнуть.
120
9
Об электродинамических уравнениях движущегося тела)
равняется заряду единицы поверхности пластины конденсатора (точнее*
заряду на пластине Ах). Далее разность потенциалов между пластинами
конденсатора Ах и А2 равна (52б, где б - расстояние между пластинами, так
как если мы представим себе бесконечно узкую щель, пересекающую-полосу
параллельно плоскости XZ, то @2 благодаря граничным условиям равна
электрической напряженности в щели.
Рассмотрим сначала случай, когда внешнее магнитное поле отсутствует, т.
е. когда в рассматриваемом пространстве напряженность магнитного поля фу
вообще исчезает. Тогда соотношения (1) принимают следующий вид:
(1_ *I*1-)(r)V= " (еИ - !)
(!_.,* 5)0, =
Так как v <С с, то если ец - 1 ]> 0, коэффициенты при @2 в обоих
последних равенствах положительны. Коэффициенты при 25у и Ю2 при этом
больше, равны или меньше нуля, когда скорость полосы соответственно
меньше, равна или больше, чем c/J/^ep, т. е. скорость распространения
электромагнитных волн в диэлектрике. Если @2 имеет определенное значение,
т. е. к пластинам конденсатора приложено определенное напряжение, и если
изменять скорость диэлектрика от меньших величин к большим, то сначала
растет как вектор О, пропорциональный заряду пластин конденсатора, так и
магнитная индукция в диэлектрике. Если v достигнет величины с/Уе\х, то
как заряд конденсатора, так и магнитная индукция станут бесконечно
большими. Значит в этом случае диэлектрик был бы разрушен от приложения
сколь угодно малой разности потенциалов. Для всех v^> с/Ущ значения О и В
отрицательны. В последнем случае напряжение, приложенное к пластинам
конденсатора, создавало бьг на конденсаторе заряд противоположного знака.
Теперь рассмотрим еще случай, когда существует внешнее магнитноа поле фу.
Тогда получаем соотношение
f1 - = 8 (l - + 7(8*1 -
которое дает связь между @2 и ?)2 при заданном фу.
Ограничиваясь величинами первого порядка по v/c, получаем
JDZ = е@2 -{- - (ер. 1) фу, (2У
12t
Об электродинамических уравнениях движущегося тела
1908 г.
в то время как теория Лоренца приводит к соотношению
^2 = 8@Z + ~ (8 1) Н-Фу (3)
Последнее соотношение было проверено экспериментально Г. Вильсоном
(эффект Вильсона). Как мы видим, выражения (2) и (3) отличаются членами
первого порядка. Если бы существовали диэлектрические тела со
значительной магнитной проницаемостью, то можно было бы экспериментально
выбрать между выражениями (2) и (3).
Если пластины Аг и Л2 конденсатора соединить проводником, то на пластинах
появится заряд величины Sz на единицу площади. Мы получим эту величину из
соотношения (2), замечая, что для замкнутых пластин конденсатора,
соединенных проводником, @z = 0. Это дает:
?>z = у (ец - 1)Фщ
Соединяя пластины конденсатора Ал и Л2 с электрометром бесконечно малой
емкости, так что ?)z = 0, мы получаем для напряжения ((Sz-6) соотношение
0 = edz - (ец - 1) $2У.
Поступила 2 мая 1908 г.
iO
ЗАМЕЧАНИЯ К НАШЕЙ РАБОТЕ "ОБ ОСНОВНЫХ ЭЛЕКТРОДИНАМИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЯХ
для движущихся тел"*
(Совместно с И. Лаубом)
М. Лауэ любезно обратил наше внимание на неправильное утверждение,
содержащееся в нашей работе г, названной в заглавии 2. В указанной работе
мы писали:
"Замечательно, что граничные условия для векторов <?, D, ф, В на границе
двух сред те же, что и для покоящихся тел. Это непосредственно следует из
уравнений (1а) - (4а)".
Помимо того, что при выводе граничных условий уравнения (За) - (4а) не
рассматриваются, это утверждение верно только в случае, если нормальная к
граничной поверхности компонента скорости обращается в нуль, как это было
в задаче, рассмотренной в § 2 названной работы. Граничные условия для
общего случая легче всего найти, следуя по пути, соответствующему
предложению Г. Герца.
Если граничная поверхность, или, точнее, бесконечно тонкая пограничная
оболочка, движется произвольно, то в расположенной на ней мгновенно
покоящейся точке величины, определяющие электромагнитное поле, в общем
случае изменяются во времени скачкообразно, или бесконечно быстро; однако
эти изменения будут непрерывными для точки, движущейся вместе с
веществом. Таким образом, применение оператора
4г + <"v)
* Bemerkungen zu unserer Arbeit ".liber die elektromagnetischen
Grvjidgleichungen fiir bewegte Korper". Ann. Phys., 1908, 28, 445-447.
(Mit J. Laub).
Предыдущая << 1 .. 35 36 37 38 39 40 < 41 > 42 43 44 45 46 47 .. 109 >> Следующая