Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Собрание научных трудов. Том 2. 1921-1955 гг. Работы по теории относительности - Эйнштейн А.

Эйнштейн А. Собрание научных трудов. Том 2. 1921-1955 гг. Работы по теории относительности — М.: Наука, 1966. — 275 c.
Скачать (прямая ссылка): rabotipoteoriiotnositelnostit21966.djv
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 104 >> Следующая

относительно К, также является инерциальной; во всех инерциальных
системах координат законы природы имеют одну и ту же форму. Это положение
мы назовем "специальным принципом относительности". Из этого принципа
"относительности по отношению к перемещениям" мы выведем некоторые
следствия так же, как это было сделано для относительности по
направлениям.
Чтобы иметь возможность выполнить это, мы должны сначала решить следующую
задачу. Пусть нам даны декартовы координаты х" и время t события в одной
инерциальной системе координат К; как вычислить координаты я' и время V
того же события в инерциальной системе К', которая движется равномерно
относительно К? В дорелятивистской физике эту задачу решали, молчаливо
принимая две гипотезы.
1. Время абсолютно; время t' события в системе К' то же, что и время в
системе К. Если бы на расстоянии можно было сообщаться мгновенными
21
Сущность теории относительности
1921 г.
сигналами и если бы было известно, что состояние движения часов не влияет
на их показания, тогда это предположение было бы физически обоснованным.
Ибо тогда по системам К и К' можно было бы распределить покоящиеся по
отношению к ним одинаковые и одинаково выверенные часы; их показания не
зависели бы от состояния движения, и время каждого события определялось
бы по часам, находящимся в непосредственной близости от этого события.
2. Длина абсолютна; если покоящийся в системе К интервал имеет длину
5, то он имеет ту же длину s в любой системе К', которая движется
относительно К.
Если соответствующие оси систем К и К' параллельны, простое вычисление,
опирающееся на эти два предположения, приводит к уравнениям
преобразования:
Эти преобразования известны под названием "галилеевых". Дифференцируя
дважды по времени, получаем
З2"'
~W ~ dt* *
Далее мы получаем, что для двух одновременных событий
#'(1) - #'(2) = aj(i) - ж(а)
V V V V
Возведение в квадрат и сложение приводят к инвариантности расстояния
между двумя точками. Отсюда легко вывести ковариантность уравнений
движения Ньютона относительно преобразований Галилея (21). Таким образом,
классическая механика согласуется со специальным принципом
относительности, если принять две гипотезы относительно часов и
масштабов.
Однако эта попытка обосновать с помощью галилеевых преобразований
относительность по отношению к перемещениям терпит неудачу, когда дело
касается электромагнитных явлений. Уравнения Максвелла - Лоренца не
ковариантны по отношению к преобразованиям Галилея. В частности, из (21)
мы видим, что световой луч, который в системе К имел скорость с, обладает
другой, зависящей от его направления скоростью в системе К'. Пространство
отсчета системы К выделяется поэтому своими физическими свойствами среди
всех других пространств отсчета, которые движутся относительно него
(неувлекаемый эфир). Но все опыты показывают, что поступательное движение
Земли не влияет на электромагнитные и оптические явления по отношению к
Земле как телу отсчета. Наиболее важными из этих опытов являются опыты
Майкельсона и Морли, которые
(21)
22
во
Сущность теории относительности
я предполагаю известными. Таким образом, справедливость специального
принципа относительности вряд ли может вызвать сомнения.
С другой стороны, доказана применимость уравнений Максвелла - Лоренца при
рассмотрении задач оптики в движущихся телах. Никакая другая теория не
дает удовлетворительного объяснения аберрации, распространения света в
движущихся средах (Физо) и явлений, наблюдаемых в двойных звездах (де
Ситтер). По этой причине можно считать установленным, что свет, как это
вытекает из уравнений Максвелла Лоренца, распространяется в пустоте со
скоростью с, по крайней мере, в определенной инерциальной системе
координат К. В согласии со специальным принципом относительности мы
должны считать, что этот принцип справедлив также и в любой другой
инерциальной системе.
Прежде чем делать какие-либо выводы из этих двух принципов, мы должны
пересмотреть физический смысл понятий "время" и "скорость". Из
предыдущего следует, что координаты в инерциальной системе физически
определяются путем измерений и построений, выполняемых при помощи твердых
тел. Чтобы измерять время, мы вводим часы С/, покоящиеся где-либо в
системе К. Однако при помощи этих часов мы не можем определить время
событий, расстояниями которых до часов нельзя пренебречь, ибо нет никаких
"мгновенных сигналов", которые мы могли бы употребить, чтобы сравнить
время события с показаниями часов. Чтобы завершить определение времени,
можно воспользоваться принципом постоянства скорости света в пустоте.
Предположим, что мы разместили в различных точках системы К одинаковые
часы, покоящиеся относительно нее. Будем выверять их по следующей схеме.
В тот момент, когда часы Um показывают время tm, от них посылается луч
света, который распространяется в пустоте на расстояние гтп до часов Un.
В тот момент, когда луч света достигает часов Un, их устанавливают так,
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 104 >> Следующая