Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред - Гришин А.М.

Гришин А.М., Фомин В.М. Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред — Н.: Наука, 1984. — 320 c.
Скачать (прямая ссылка): sopryagennieinestacionniezadachi1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 96 97 98 99 100 101 < 102 > 103 104 105 106 107 108 .. 111 >> Следующая


(7.5.7)

^e - JCs^exp (-?), Ut-K^ex p(-l5t).

(7.5.8)

TT Ac(PC~~ pC) TT v cIwPw JJ K C3wPw Z7 r n\

= Y^nfJw ' и*-к*-йГ> 7 = 7 (7-dJ)

294 где Eh Kj — энергия активации и предэкспоненциальный множитель 7-й реакции; Ac — коэффициент аккомодации графита (0 =? Ac < 1); Pc — давление насыщенного пара С; Pc — парциальное давление паров С:

M /J^ С

1ГХ т — - / ^ ни

а=1 а

Pc = PeCbW-JBT, Mw = 1/2

Ma — молекулярная масса а-компонента; 7? — универсальная газовая постоянная.

Используя формулы (7.5.7)-(7.5.9), получим путем умножения их на соответствующие молекулярные массы и стехиометрические коэффициенты массовые скорости образования (исчезновения) компонентов в результате гетерогенных реакций Ra** (а = 1, 7) Rlw = _ M1 (U3 + t/6), R2w = - M2 (U1 + U2- Cf0),

^sw = - M3U79 R,w = MaU19

А (р*_р \ Jif

R5w = Rgw =M6 (2 U2 + U3 + 2 U^R1=M1U1,

V 2nRMЬТW

и выражение для скорости массового уноса

7

(pv)w = 2 = Р™ (

ос=1 L \

M1 \ /м6

7Г7--1 ^2^1 + I 17--1 C2U3K 2 +

M2 -I I Iilf^





+ МЬЛс(РС~Рс)

V^MbTw ' (7.5.10)

где Zj = Z0j ехр - ^t-j — константа скорости ;-й реакции.

Термодинамические постоянные для реакций (1)-(7), используемые при расчетах, взяты из работ [42—45] и приведены в табл. 5.

Следует заметить, что в некоторых работах, например [44], приведены данные для вероятности реакций gj, которая связана с константой скорости этой реакции следующим соотношением:

(7-5-11)

295 Таблица 5

3 Параметр Литература
1 ех= 45,6-IO"6 ехр(—2920/rj [42]
2 е2—2- IO"10 ехр (—1700/Tu,) [43]
3 е3—0,63 ехр (-1160/Fw) [44]
4 Ar04=IG- IO6, Я4=85000 [451
5 Л-0,3 149]
6 ев=Рз=0,03 схр (-1160ITw) [441
7 K7=O *)

Как показали расчеты, каталитичность стенки по отношению к рекомбинации атомов азота практически не влияет на характеристики тепло-и массообмена и массовую скорость термохимического разрушения. Поэтому величину K7 целесообразно считать равной нулю, что несколько уменьшает объем вычислений. Здесь принята следующая размерность параметров: — в м/с,

E — кал/моль.

где Mi— молекулярная масса соответствующего газообразного реагента 7-й реакции.

Для давления насыщения пара С используется зависимость от температуры

Р* = ехр (30,16433 - 85336/Г) Н/м2, (7.5.12)

которая получена аппроксимацией табличных данных из [49] с погрешностью, пе превышающей 1%, а энтальпии отдельных компонентов вычисляются по аипроксимациониым формулам из [50].

Таблицы используемых при расчетах теплофизическнх характеристик различных углеграфитовых материалов приведены в [51, 52J. Здесь зависимость коэффициента теплопроводности от температуры задается кусочно-линейной аппроксимацией табличных данных, что обеспечивает вполне достаточную для практики точность.

Параметры певозмущеппого набегающего потока определяются но формулам стандартной атмосферы Земли [53] по геометрической высоте //оо от поверхности Земли.

Параметры газа за ударной волной и в точке торможения рассчитывались путем использования бинарной модели воздуха в предположении отсутствия ионизации из системы уравнений [18]

2

ooiTA а оо

StocM Тэф + 1 '

= pI р.

^ooP1 1 + а'

(7.5.13)

297 (7.5.14)

P1 _ Тэф + 1 4«2 Kc (T1) P- V^-I' 1-а Z31 '

= /і (A0) + h (A0) Ig A0 = A- + X» (7'5Л5>

= 1 + MJ1 = ?^". (7.5.16)

їзф/Узф-і v „ р

' Co-Af- (7-5-17)

Ьф 1 nO

И*)

где Kc — константа равновесия для бинарной модели воздуха [54); /1? /2 — аппроксимационные функции уравнения состояния воздуха [55]. Система (7.5.13)-(7.5.17) решается методом итераций по 1Y, причем за начальное приближение берется значение = 1,25 (1 ^ < 1,4), функции Д и /2 задаются таблично, а при необходимости производится квадратичная интерполяция. В (7.5.13)-(7.5.17) и далее Ч — показатель адиабаты, Ma — число Маха, a — степень диссоциации для бинарной модели воздуха, а индексы 1 и 0 приписываются параметрам в певозмущеином потоке, непосредственно за прямым скачком уплотнения и в точке полного торможения соответственно.

Давление на внешней границе пограничного слоя определялось модифицированной формулой Ньютона [54]:

J^ = cos2 0 + TT^ sin2 0, (7.5.18)

о о

где 0 — угол между внешней нормалью п и направлением, противоположным оси 2 (см. рис. 77).

Параметры на внешней границе пограничного слоя Ve, ре, Te находились при помощи формул для изоэнтропического течения газа с эффективным показателем адиабаты

у2 і P \(?эф-1)/Гэф р /р у 'Уэф т /р \(ГЭф-1)ГЭф

(7.5.19)

Согласно [55], предположение об изоэптропичиости течения газа на внешней границе пограничного слоя оправдано P ^r

при Re00 = °° oV0^lO4, так как в этом случае изменением

Гоо

энтропии вдоль внешней границы пограничного слоя можно пренебречь.

297 Динамическая вязкость \хе вычисляется по формуле Ca-терленда с поправкой на диссоциацию [54], а концентрации Сie U = 1, 4) определяются из уравнений равновесия [541:

cIe 150 000 / 59500\ ^ , ^ n ООС: п с от

^ = -expf--—j, Cle + C2e = 0,235, (7.5.20)

cIe 130 000 ( ИЗ 000\ п х п л /7 г лм
Предыдущая << 1 .. 96 97 98 99 100 101 < 102 > 103 104 105 106 107 108 .. 111 >> Следующая