Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред - Гришин А.М.

Гришин А.М., Фомин В.М. Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред — Н.: Наука, 1984. — 320 c.
Скачать (прямая ссылка): sopryagennieinestacionniezadachi1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 64 65 66 67 68 69 < 70 > 71 72 73 74 75 76 .. 111 >> Следующая


б* = 1,89^ - 22,12? + 114,40,

(5.4.4)

204 о

28

56

X

О,С

о,і

і\2 6



ем зажигания является выход па режим равномерного распространения горения. Под фронтом горения, как и в § 4.2, понималась поверхность, на которой в данный момент времени г| = 0,95. На рис. 35 приведены графики температуры и глубины превращения на осп цилиндра в

О 51,2 102A T

Рис. 36.

О

28

56

X

Рис. 35.

зависимости от х при 6 = 200, у = 0,2, ? = 0,18, va = 5 для различных моментов времени: т= 12,8(2), 38,4(2), 84,0(5), 166,4(4), а иа рис. 36 дан график скорости горения (d = (d(0, т) на оси симметрии в функции от времени. Как следует из последнего, скорость горения вначале возрастает в результате поступления тепла от нагретой поверхности иа торце, а затем вследствие оттока тепла к холод-поп боковой поверхности уменьшается до весьма малой величины.

Таким образом, в данном случае имеет место невоспла-мепение реагента. В то же время расчеты показали, что при достаточно больших значениях б реализуется режим равномерного горения, при котором величина со = const. В частности, такой режим реализуется при унг = 5, Sr = 250 000, ? = 0,18. На рис. 37 указаны последовательные положения фронта пламени (кривая 1 отвечает т = 60, 2—75, 3 — 90, 4 - 105, 5 - 120, 6 - 135, 7 - 150, 8 - 165, 9 - 180) и график скорости горения на оси реагирующего цилиндра в функции от времени. Из анализа графика следует, что в дапном случае действительно реализуется режим равномерного горения, так как величина со стремится к стационарному значению.

Для оценки безразмерного критического радиуса б такого, что при 8Г<6# горения реагента не наблюдается,

205 Рис. 37.

а при 8Г > б* — имеет место, можно использовать метод осреднения и результаты работы [32]. Этим методом (логическая схема его приведена в [33]) находим величину коэффициента теплоотдачи при горении цилиндрического образца безгазового состава = ЗУ у Q1 после чего, используя выражение для AAP, данное в работе [32], получаем

б* = 8,74*4/2^ + 1. (5.4.5)

При выполнении численных расчетов найдено, что для некоторых значений параметров Sr, vHri ?r при горении реагента имеют место термокинетические колебания. В частности, этот режим горения, мало отличающийся от соответствующего режима пульсирующего горения, обнаруженного в рамках одномерной модели горения в работе [32], реализуется при б = 50 ООО, Vn = 8, ? = 0,03, v (O1J1 т) = 0, 7 = 0,1. Для того чтобы можно было сравнить графики, полученные в работе [32], с результатами расчетов иеодпомерной задачи, в данном случае использовалась та же характерная температура < Tvi что и в работе [34]. Безразмерные параметры и переменные бг, Jri ?r, тг, vr выражаются через величины б, J1 ?, т, V1 найденные при Tiii < Tri следующим образом:

6Г = 6(1 + ?^)"2exp " , v =±+vB, Vr= v~v* ± і" P^* у (1 -J- ?^*)

(5.4.6)

Yr = Y(1 + ?^)2, ?r = ?(l + ?O, Tr=T(l + ?^)2exPl-p^.

(5.4.7)

На рис. 38, а приведены поля температур при j = 0 при различных значениях т в окрестности v = 0 (кривые 1 соответствуют т = 30, 2 — 60, 3 - 90, 4 - 120, 5 - 150, 6 -180), а на рис. 38, б изображены положения «фронта» горения в те же моменты времени. Интересно, что «фронт»

206 пламени не является плоским (см. кривые 5 и 6). Сравнивая рис. 38, а с рис. 2 работы [34], заключаем, что при наличии теплоотвода в стенку цилиндра период колебании (время между двумя последовательными максимумами температуры) увеличивается. На рис. 38, в изображены графики скорости горения при у = 0 и fY = 0,8 в функции от времени. Из их анализа также следует, что с ростом теплоотдачи в стенку (т. е. с ростом у) период термокинетических колебаний увеличивается. В частности, т„ = 61 при б = °°(І), в то время как при б = 50 ООО тп = 75 (2).

Обращает на себя внимание тот факт, что максимум температуры и функции тепловыделения (1 —г]) ехр у/ /(1 + ?v) с течением времени изменяют свое положение в области 0<к<1, 0<х<°°. На рис. 38, г даны последовательные положения максимума безразмерной скорости химической реакции (1 — ц) ехр v/(l 4- ?iO в различные моменты времени, которые указаны цифрами.

Надо сказать, что при уменьшении параметра б, пропорционального площади поперечного сечения цилиндра, увеличивается теплоотдача и реализуется колебательный режим певоспламепепня реагента. В этом случае, как видно из графика, изображенного на рис. 39 7), скорость горения при Y = O вначале возрастает в связи с притоком тепла от нагревателя, а затем убывает вследствие теплоотдачи в степку цилиндра, причем наряду с общей тенденцией убывания (о имеют место локальные максимумы и минимумы, амплитуда которых также убывает.

В этом случае расчеты проводились при б = 5000, ^ = 0,1, ? = 0,03.

207 0,25-

0125

Влияние теплоотдачи на термокипетические колебания в одномерной постановке исследовалось в [32]. Используя результаты этой работы и значение коэффициента объемной теплоотдачи av = 3X/Yo» полученное ранее, легко найдем значение _ величины б = o* такое, что

при 6 = б* реализуется неустойчивый колебательный режим горения, обусловленный теплоотдачей в «холодную» стенку цилиндра
Предыдущая << 1 .. 64 65 66 67 68 69 < 70 > 71 72 73 74 75 76 .. 111 >> Следующая