Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред - Гришин А.М.

Гришин А.М., Фомин В.М. Сопряженные и нестационарные задачи механики реагирующих сред — Н.: Наука, 1984. — 320 c.
Скачать (прямая ссылка): sopryagennieinestacionniezadachi1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 90 91 92 93 94 95 < 96 > 97 98 99 100 101 102 .. 111 >> Следующая


многокомпонентной модели воздуха, а 2 — бинарной. При определении тепловых потоков учитывалась реальная каталитическая способность материала стенки (кривые 1 и 2) и рассматривался идеальный случай, когда стенка считалась некаталитической (кривая 3). Кроме того, на этом рисунке показаны кривые Ґ и 2' для температуры на поверхности аппарата, соответствующие кривым 1 ж 2 для тепловых потоков, а штриховые кривые отвечают равновесной радиационной температуре3) Twn и лучистому тепловому потоку qWR = &GTw в функции от времени. Как видно, результаты расчетов тепловых потоков и температур по бинарной модели воздуха неплохо согласуются с соответствующими значениями тепловых потоков и температур, полученными путем использования более точной многокомпонентной модели воздуха. Максимальное отличие значений тепловых потоков достигает 15%, а температур — 3%, что согласуется с представленными ранее данными параметрического анализа задачи. Тепловой поток на участке крутого спуска резко возрастает (эта закономерность выполняется для любых типов материала оболочки), затем наблюдается его убывание, соответствующее планированию на среднем участке траектории, и, наконец, в конце траектории вновь сначала увеличивается тепловой поток за счет роста крутизны траектории и плотности атмосферы в нижних ее слоях, после чего oii снова падает вследствие уменьшения скорости гиперзвуко-

3) Под равновесной радиационной температурой здесь понимается температура, получающаяся в результате решения уравнения баланса энергии на границе раздела сред, когда сток тепла в оболочку ра-

вен нулю

0).

276

0,3-106-

OA-IO6-

O1Z-IO6

L

-ZOOO

-1000



1000 t

Pur. 65.

ного аппарата. Температура поверхности Tw растет до момента ?~1100 с, при котором достигается максимальная температура 1750 К, а затем падает, что объясняется уменьшением теплового потока qw. Любопытно, что равновесная радиационная температура qw не всегда дает верхнюю оценку для температуры поверхности (см. соответствующие кривые при HOO0C). Кроме того, на начальном участке траєкторнії (до t ~ 400 с) величина Twn сильно отличается от значений Tw. Обращает на себя внимание тот факт, что конвективный тепловой поток к пекаталитической поверхности при любом t > 0 всегда меньше, чем тепловой поток к поверхности, обладающей каталитической способностью. Представленные на рис. 65 графики получены с учетом допущення о том, что на внутренней поверхности оболочки тепловой поток равен нулю. Следует ожидать, что при граничных условиях первого рода на внутренней поверхности оболочки степень отличия равновесной радиационной температуры Twli от истинной Tw будет еще выше. Как показали расчеты [7], такая ситуация действительно имеет место. На рис. 65 приведены зависимости теплового потока и температуры поверхности от времени (штрихпунктирные кривые), полученные с использованием граничных условий первого рода на внутренней поверхности оболочки, которые подтверждают сказанное.

277 ІюО

Рис. 66.

!ООО t

IIa рис. 664) представлены зависимости концентраций атомов кислорода и азота (сплошные кривые 1 и 2) на поверхности обтекаемого тела при его полете по траектории, изображенной на рис. 63, и соответствующие графики концентраций на ударной волне !(штри-

ховые кривые Ґ и 2') от времени. Кроме того, показаны изменения концентрации атомов Ca на теле и ударной волне (сплошная и штриховая кривая соответственно) для бинарной модели воздуха. Анализ этого рисунка доказывает, что полученная в рамках бинарной модели всзп^ха концентрация атомов качественно верно отражает характер изменения концентрации атомов азота как па ударной волне, так и на теле. В то же время концентрация атомов кислорода на стенке и ударной волне C1, определенная в шках точной многокомпонентной модели воздуха, сохраняет почти постоянное значение во все время полета, т. е. су:: ^ственно отличается от поведения кривых CA(t) на теле и па ударной: волне. Именно этим объясняются те факты, что кривые I и 2 для qw (см. рис. 65) различаются, причем степень отличия достигает 15%. Действительно, максимальная погрешность определения qw но бинарной модели реализуется тогда, когда скорость осредпеиной химической реакции диссоциации близка к нулю, а концентрация атомов кислорода, соответствующая этим же условиям полета, еще велика.

§ 7.3. ДВУМЕРНЫЕ СОПРЯЖЕННЫЕ ЗАДАЧИ ВЯЗКОГО УДАРНОГО СЛОЯ

Рассмотрим обтекание тела, затупленного по сфере, гиперзвуковым потоком газа при меняющихся во времени условиях полета с учетом переноса массы, энергии и импульса вдоль образующей тела l ращения при наличии неравновесных химических реакций для бинарной и многокомпонентной моделей воздуха. Физическая и математическая постановка

4> Кривые этого рисунка получены при тех же исходных данных, что и кривые рис. 65.

278 Рис. 67.

этой задачи дана в § 7.1. Для ее решения использовались неременные А. А. Дородницына в форме Г. А. Тиреного [11], итерационно - интерполяционный метод и модифицированный в [7] метод глобальных итераций [12, 25]. Для тестовой проверки программы были повторены некоторые результаты работ от [13, 25-27].
Предыдущая << 1 .. 90 91 92 93 94 95 < 96 > 97 98 99 100 101 102 .. 111 >> Следующая