Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Кинетика деградационных процессов - Никеров В.А.

Никеров В.А., Шолин Г.В. Кинетика деградационных процессов — М.: Энергоатомиздат, 1985. — 136 c.
Скачать (прямая ссылка): kinetikadegradacionnihprocessov1985.djvu
Предыдущая << 1 < 2 > 3 4 5 6 7 8 .. 62 >> Следующая


Книга рассчитана на специалистов в области физики сильноточных пучков заряженных частиц, управляемого термоядерного :интеза, газовых лазеров, верхней атмосферы. Кроме того, она иожет быть полезна для научных работников, занимающихся знедрением ускорительной техники в медицинской, микробиологической и легкой промышленности, сельском и коммунальном <озяйстве, машиностроении, металлургии, геологии и т.д.

Авторы благодарны А.А. Рухадзе за ценные замечания по рабо-ге, В.Д. Русанову за стимулирующие обсуждения, В.П. Юрьевскому за поддержку и полезные дискуссии, Е.А. Никеровой за помощь и поддержку.
Глава 1

ФРАГМЕНТЫ ТЕОРИИ СТОЛКНОВЕНИЙ ЧАСТИЦ

1.1. Понятие столкновения

Упругие и неупругие столкновения. Под столкновением (соударением) в дальнейшем будем понимать взаимодействие частиц при пх сближении, приводящее к существенному изменению их состояния, например, к изменению поступательной энергии и импульса, внутренней энергии и даже строения. Как правило, будем рассматривать бинарные столкновения, при описании которых достаточно ограничиться учетом парного взаимодействия частиц.

Естественно, что в процессе столкновения для ансамбля взаимодействующих частиц выполняется закон сохранения импульса. Столкновение называют упругим, если сохраняется суммарная поступательная энергия частиц, и неупругим — в противоположном случае. Обычно предполагают, что при упругом соударении не происходит превращений частиц и не меняется их внутреннее состояние.

МеУод векторных диаграмм. Столкновение частиц удобно рассматривать с помощою метода векторных диаграмм [1, 2]. Пусть т, и т2 — массы сталкивающихся частиц. Систему координат, в которой вторая частица покоится, назовем лабораторной системой. Для рассмотрения соударения удобно ввести еще одну систему отсчета, связанную с центром инерции частиц. Эта система движется равномерно прямолинейно относительно лабораторной со скоростью

V = m\~v / (m, +mj), (1-1)

где!Г — скорость первой частицы до соударения.

Легко убедиться, что в системе центра инерции импульсы взаимодействующих частиц равны по модулю и противоположны по направлению как до, так и после столкновения.

На диаграмме рис. 1.1 отображены импульсы взаимодействующих частиц. Здесь Аё = рГ= т,ТГ — импульс первой частицы до соударения в лабораторной системе. Вектор ОВ соответствует импульсу первой частицы до соударения в системе центра инерции, в результате АО /ВО = m,/m ,,

С

Рис 1.1. Векторная диаграмма соударения частиц


Пусть в системе центра инерции первая частица рассеивается на угол X и ее импульсу после соударения соответствует вектор 5с. Тогда в соответствии с законом сохранения энергии

ОВгЦ2т1) + ОВг/[2т2) = ОС2/(2л7,) +ОС2/(2т2) + е, (1.2)

где в - изменение внутренней энергии частиц в процессе столкновения. Случай е > 0 по определению соответствует эндоэргическому процессу, а случай е < 0 — зкзозргическому. Возврат в лабораторную систему производится по правилам векторной алгебры, так что на рис. 1.1 Аб = = pi и СЁ = /У2 — соответственно импульс первой и второй частиц в лабораторной системе координат.

Дважды примененная теорема косинусов

р\ = АО2 + ОС2 + 2АО ОС cos X;

<1-3>

р\ = ОВ2 + ОС2 — 20В ¦ ОС cos X

в совокупности с формулировкой закона сохранения энергии (1.2) позволяет вычислить энергетические характеристики процесса соударения частиц для произвольного характера их взаимодействия. В частности, кинетическая энергия частиц после соударения в лабораторной системе определяется по общим формулам:

/ 2 (т[ + т2) €

V!----------------Т— *

2 2 т1

(т, + т2)'

2 т2 6 т, (т, + т2) V2

2т\т2

2 т1 т2

(т, + т2)'

тj т2 v

(т j + т2)

Г~

2т 1 т2 V 1 —

(mi + mj)

COS X

2 (mj + m2) e _

m, m2 и

(1.4)

cos X

2e

(mi + m2) v где ? = /771 у 2/2; e <

m2.

?.

(15)

mi + m2

В частном случае упругого соударения е = 0 и выражения (1.4), (1.5) существенно упрощаются:

т2 + т2 + 2т{ т2 cos X

?, ~?

(m1 + m2)

(1.6)
Сечение столкновения. Обычно физическая постановка задачи требует исследования рассеяния не единичной частицы, а большого количества одинаковых частиц. При этом представляют интерес скорости процессов, определяемых различными видами соударений, а также их соотношение. В качестве количественной меры вероятности столкновения удобно принять полное эффективное сечение рассеяния, единица измерения которого сантиметр в квадрате:
Предыдущая << 1 < 2 > 3 4 5 6 7 8 .. 62 >> Следующая