Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Кинетика деградационных процессов - Никеров В.А.

Никеров В.А., Шолин Г.В. Кинетика деградационных процессов — М.: Энергоатомиздат, 1985. — 136 c.
Скачать (прямая ссылка): kinetikadegradacionnihprocessov1985.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 62 >> Следующая


S - 1

V0 ( Е -> Еа \

кв (Е) =-------- /——М (2.60)

В диффузионном уравнении (2.58) /vv и jVT — потоки вдоль колебательного спектра, обусловленные соответственно VV- и ^Г-процессами. Поток j yj в приближении теплового резервуара записывается в виде

ivr = ~DVT [~ х +Ро* W ] • (2.61)

Здесь DVT (?) = kVj (Е) п0 (Лш|! — коэффициент диффузии; Ь (о — колебательный квант; температурный параметр 0О определяется соотношением $0Ь to — 1_ — ехр (—ft loITq) . Заметим, что при высокой температуре (Т0^П со) |30 = Гц 1 =^0, и приравнивание релаксационного потока

(2.61) к нулю приводит, естественно, к больцмановскому распределению. Однако при уменьшении температуры ниже колебательного кванта р0 < < 0о -То1, что определяет "неклассичность" \/Г-релаксации и приводит к ослаблению потока (2.61) по сравнению с чисто классическим приближением непрерывного энергетического спектра колебаний.

Выражение для релаксационного потока /V V в общем случае достаточно громоздко, что связано с участием двух колебательно-возбужденных молекул в процессе V (/обмена и, следовательно, с его существенной нелинейностью. При не очень высоких значениях средней колебательной энергии

f Tv T0hco\~l

Tv < Ь со [avvft со + 2Xe — In ---------— )

^ To 2Хд Ту J

(2.62)

характерных для рассматриваемых плазмохимических систем, превалирует нерезонансный VV-обмен со слабовозбужденными молекулами, и выражение для j v v может быть линеаризовано:

/V v ~ ~ D

v'/

(?)

Э 0 Е

X (?) + Qv X (Е)

46
Е

200 *е

X IE)

(2.63)

h to

Здесь коэффициент диффузии Dy v (Е) =куу (Е) 'п0 (Л со) ‘, где kvv ~ ~ Е exp (— ?>vv В) — константа скорости V(/-релаксации с молекулами резервуара (Е <-Гv); (Зу = Ту1. В отличие от потока (2.61), дающего в стационарном случае (iVj = 0) больцмановское распределение, VV-поток (2.63) содержит третье слагаемое, учитывающее преодоление ангармонического дефекта резонанса при V (/-обмене за счет поступательной энергии. Благодаря этому в стационарных условиях при наличии одного VV -обмена {jyy— 0) получается распределение Тринора:

Заметим, что при высоких значениях средней колебательной энергии, когда выполняется условие, обратное (2.62), 1/>/-обмен приводит к образованию плато на функции распределения. В этом случае наличие резонансных членов I (Ех - Ег) 6 ^ у I < 1 в общем выражении для потока приводит к дополнительному слагаемому Э (X2 Е2) /дЕ, определяющему распределение колебательной заселенности X (Е) ~ Е~ 1.

В уравнении (2.58) взаимодействие колебательно-возбужденных молекул с электронным газом в явном виде не учитывается. Фактически предполагается, что электроны накачивают только нижние колебательные уровни, определяющие температуру резервуара Tv, которая задает граничное условие для логарифмической производной X (Е) и фигурирует далее в виде параметра (Зу = Г^1. Характер функции распределения опре деляется при этом лишь конкуренцией VV-, \/Г-релаксации и реакции. Однако при высокой степени ионизации, когда частота возбуждения молекул электронным ударом сравнивается с частотой отмеченных релаксационных процессов, взаимодействие с электронным газом приводит также к изменению самого характера заселения верхних колебательных уровней. Влияние этого эффекта, включающего ступенчатое колебательное возбуждение и удары второго рода, учитывают путем введения в уравнение неразрывности (2.58) дополнительного потока:

где?>е(/ (Е) =М°е(/ (F.) пе ф со)2 - коэффициент диффузии; пе — электронная концентрация; |Зе = Гв”1 — температурный параметр; к°е v (?)— скоростная константа одноквантового колебательного возбуждения молекул с энергией Е: параметр X определяет вклад многоквантовых eV-процессов колебательного возбуждения. В отличие от VV-и УГ-релакса-ции многоквантовые е 1/-процессы происходят со сравнительно высокой вероятностью. Так, передача Д У квантов характеризуется малым параметром exp (— а А V), где, в частности, для молекул азота а = 0,5 -г 0,7. При этом с наибольшей вероятностью происходит передача при возбуждении Д V = 2/а квантов, а в целом вклад многоквантовых процессов сводится

ХТ(Е) = fiexp [-0„ Е + (30Хе Е2/(Ьсо)].

(2.64)

Г э

lev = - De v (Е) ---- X IE) +0еХ (Е)

L дЕ

(2.65)

47
в основном к увеличению эффективного коэффициента диффузии; при этом параметр X ~ 2/а3 и численно для молекул азота равен примерно 10.

Сопоставление коэффициентов диффузии Dvv, DVy и De v показывает, что влияние е l/ процессов на вид функции распределения проявляется лишь при высокой степени ионизации: 1

<л>о>2 > kvv (0) kvT (Q)!k\v (0) (2.66)

и приводит к слабому экспоненциальному спаду X (Е) с показателем Ре (Е) (практически плато). При более низкой концентрации электронов, как уже отмечалось, роль е У-процессов сводится лишь к вкладу в интегральный баланс колебательной энергии.
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 62 >> Следующая