Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Кинетика деградационных процессов - Никеров В.А.

Никеров В.А., Шолин Г.В. Кинетика деградационных процессов — М.: Энергоатомиздат, 1985. — 136 c.
Скачать (прямая ссылка): kinetikadegradacionnihprocessov1985.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 < 5 > 6 7 8 9 10 11 .. 62 >> Следующая

F - Ar 9,78 4,82 ---
H - H2 1,74 4,52 ---
H --- 02 1,24 4,6 ---
He -H2 0,21 3,54 ---
He - N2 0,564 3,46 1,79 --- 2,29
Ar - H2 0,841 3,01 1,81 - 2,36
Ar-CO 1,37 2,93 2,09 - 2,68
Ar --- N 2 1,93 3,09 2,04- 2,53
11
Таблица 1.2 (окончание)

Взаимодействую А, кэВ Ь, Ю10 м Интервал расстояний
щие частицы Дг , Ю-10 м
Ar - N2 1,22 3,05 2,28 - 2,83
Аг - <Э2 6,46 3,70 2,01 - 2,50
Н2 --- Н2 0,246 3,22 _
N2 - n2 2,29 3,16 _
о2 --- 02 0,В2 2,85 __
м2о- n2o 10,8 3,07 ---
Как видно из табличных данных, глубина потенциальной ямы невелика, и даже для находящихся в нормальных условиях атомов и молекул ее значением можно пренебречь по сравнению с их кинетической энергией. В свою очередь, отталкивательная часть потенциала имеет достаточно крутой ход и также неплохо аппроксимируется потенциалом твердых сфер.

1.3. Кулоновское рассеяние

В кулоновской модели рассеяния [1, 6] предполагается, что потенциал взаимодействия между частицами дается выражением

Uk (г ) = QiQ2i'r, (1.24)

где qx и q2 - электрический заряд соответственно первой и второй частиц; г — расстояние между ними.

Сила кулоновского отталкивания (или притяжения) равна

? \r) = (QiQ2/r3)7. (1.25)

Упругое рассеяние. Рассмотрим сначала процесс упругого столкновения е приближении, что теряемая первой частицей энергия пренебрежимо мала по сравнению с ее начальной энергией. Тогда можно считать, что траектория налетающей частицы прямолинейна, а вторая частица в процессе соударения находится в состоянии покоя, причем изменение ее импульса происходит в направлении, перпендикулярном траектории перводчас-тицы. Уравнение Ньютона для изменения импульса первой частицы Др дает (рис. 1.4) :

d (Др) !dt = (qiQ2/r3)T. (1.26)

Рис. 1.4. Кулоновское соударение частиц

12
Для интересующей нас перпендикулярной компоненты Др ^ имеем

d(Ap^)/dt = qri f/2Р3- (1.27)

Интегрирование (1.27) дает полное изменение импульса первой (и второй) частицы в процессе соударения:

°° ЯхЯгР . °° QxqiPdt 2qxq2

ApL = J------— dt = J —------¦ =-----------. (1.28)

1 — ao r ' -oolP+Hf) 3/2 p V

В результате энергия, которая передана второй частице, дается формулой

АЕ = (ApL)4(2m2) = 2q\ q\ Up2 m2 v2), (1.29)

откуда несложно получить

' a{AE) d (AE) = 2 тгр (Д JF) dp (AE)=2nq\q\d [AE) l[m2v2 (Д E)2]. (1.30)

Формула (1.30) получена здесь в приближении АЕ< Е, что характерно для далеких столкновений, т.е. для больших значений прицельного параметра. Однако, как показывает точный расчет, она остается справедливой при любых значениях прицельного параметра и при любом допустимом соотношении АЕ и ?:

4т, т2

0 < АЕ <--------— Е. (1.31)

|т, + т2 )

Неупругое рассеяние. Дифференциальное по энергии сечение упругого рассеяния (1.30) может быть использовано для расчета сечений ионизации и возбуждения атомов и молекул. При этом в простейшем приближении пренебрегают внутренним движением связанного электрона. Полагая, что все столкновения, при которых связанному электрону передается энергия, превышающая потенциал ионизации, приводят к акту ионизации, получаем формулу Томсона для полного эффективного сечения ионизации

Ат!т*

2

Hq,q2m, / 1 irrii+m2) \

по(АЕ) d(AE) —п -----------------I----------------------).

Ет 2 \ / 4/П1 m2 Е J

(1.32)

Здесь п — число валентных электронов ионизуемой частицы.

Полученный результат качественно описывает зависимость сечения ионизации от энергии налетающей частицы. При этом формула дает завышенные в несколько раз значения по отношению к экспериментальным вблизи максимума сечения. В свою очередь, в асимптотике значенир сечений получаются несколько заниженными. Отметим, что в соответствии с

(1.32) максимум сечения ионизации протоном достигается при энергии, на три порядка большей, чем в случае ионизации электроном. Это обус-

13
ловлено малой эффективностью обмена энергией при столкновении частиц с существенно различающимися массами.

Модель, основанная на классическом кулоновском рассеянии, может быть также применена к расчетам сечений возбуждения разрешенных уровней молекул. В этом случае для расчета сечения возбуждения уровня с пороговой энергией Uk при интегрировании (1.30) устанавливаются пределы от Uk до Uk + j, где Uk + i - порог возбуждения ближайшего более высокого уровня.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 < 5 > 6 7 8 9 10 11 .. 62 >> Следующая