Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Кинетика деградационных процессов - Никеров В.А.

Никеров В.А., Шолин Г.В. Кинетика деградационных процессов — М.: Энергоатомиздат, 1985. — 136 c.
Скачать (прямая ссылка): kinetikadegradacionnihprocessov1985.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 62 >> Следующая


Классическое приближение парных столкновений довольно гибко и универсально. Оно позволяет рассчитать сечения возбуждения атомов электронным ударом для разрешенных и запрещенных переходов, в том числе с учетом обменного взаимодействия. При этом точность не уступает, а в ряде случаев превосходит точность соответствующих квантовомеханических расчетов.

Следует отметить детально разработанную модель столкновения Гри-зинского, которая положена в основу многих современных модификаций теории бинарных столкновений. Характерно, что в этих модификациях для расчетов зачастую используют не только чисто классический, но и квазиклассический подход, включающий в себя элементы квантовой механики. Такое рассмотрение процесса столкновения иногда дает оптимальные результаты, хорошо согласующиеся с экспериментом.

Важным достижением теории бинарных столкновений является сравнительно неплохо аппроксимирующий эксперимент расчет дифференциальных сечений для ряда процессов упругого и неупругого соударения. Приведем характерное выражение для дифференциального по энергии сечения ионизации атома водорода электронным ударом:

7Те4 / 1 4/ \

а (АЕ) d [АЕ) =------------------г + ------г) d(AE). (1.47)

(Е + 21) \ Ае2 3Aej /

Средняя потеря энергии первичного электрона при ионизации составляет согласно (1.14) :

In (?// ) +4/3-4/ /(3Е)

А Еср =/-----------------------. (1.48)

5/3 - НЕ - (2/3) / */?¦

В случае Е ^ /

АЕср =-- /[0,6 In (Е/1) +0,8]. (1.49)

1.6. Полуэм лирическая теория

Характерный вид сечений. Решение ряда задач физической кинетики требует учета множества элементарных процессов, определяющих результат расчета. При этом в качестве исходной предпосылки необходим набор сведений по полным и дифференциальным сечениям всех существенных каналов взаимодействия частиц. Имеющихся в наличии экспериментальных и теоретических данных обычно явно недостаточно. В результате возникает необходимость в создании обобщенных полуэмпирических моделей рассеяния.

18
Рассмотрим одну из таких моделей [12 — 17], предназначенную для описания торможения электронов широкого диапазона начальных энергий в молекулярных газах.

В основу полуэмпирической теории положено обобщение экспериментальных данных по сечениям ионизации и возбуждения электронным ударом, дополненных рассчитанными в приближении Борна асимптотиками. Как показал анализ, для аппроксимации экспериментальных данных удобно использовать универсальную форму для сечения

где A, v и со — параметры. По выполненным с участием А.Е.С. Грина (A.E.S. Green) расчетам [12 — 16] такая формула или формула, состоящая из двух членов вида (1.50), позволяет аппроксимировать используемые обычно полуэмпирические зависимости с погрешностью 5% в диапазоне значений параметра с — Е/АЕ от порогового до порядка 100. Этот диапазон можег быть расширен, если произвести замену еи -*• In (Се).

В выражении (1.50) для дифференциального по энергии сечения ионизации предполагается зависимость

где 40 и fj — параметры. Кроме того, при ионизации мопекулы электрон ным >Дзром, как правило, необходимо учитывать неразличимость налетающего, первичного, и выбитого, вторичного, электронов. Это приводит к тому, что дифференциальное сечение ионизации состоит из двух симметричных членов. Акт ионизации, в результате которого налетающий электрон теряет энергию АЕ, одновременно характеризуется потерей энергии Е — АЕ + / . Такая двойственность определяется наличием после процесса ионизации двух свободных электронов, каждый из которых, в принципе, можно интерпретировать как первичный. Это приводит к симметрии дифференциального сечения ионизации относительно потери энергии:

С учетом высказанных замечаний из (1.50) для дифференциального по энергии сечения ионизации получим

Отметим, что в учитывающей неразличимость электронов формулировке полноё сечение ионизации обычно нормируют на число налетающих (первичных) электронов, так что

а - (тге*А/АЕ2) (1 -ДЕ/Е)1’ (АЕ/Е) 1 w

(1.50)

А (АЕ) -- /А„ (/ /АЕ) р,

(1.51)

а (АЕ) = а (Е — АЕ + /).

(1.52)

а (А Е) ~ не* А0

+ (Е-АЕ+1Г2

. (1.53)

19
Е + /

ff=— J а (ДЯ d (AE) =f а(АЕ)сЦАЕ). (1.54)

2 / /

Очевидно, что в случае нормировки на число имеющихся после процесса ионизации электронов значение полного сечения получается вдвое больше.

Ниже приведены результаты полузмпирической теории, позволяющие количественно описать деградацию энергии быстрых электронов в процессе их торможения в ряде молекулярных газов.

Гелий. Параметры сечений соударения электронов с атомами гелия определялись с использованием экспериментальных-данных по угловым распределениям, данных по полным сечениям, экспериментальных значений обобщенных осцилляторных сил при высоких энергиях и теоретических расчетов оптических осцилляторных сил.
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 62 >> Следующая