Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Основы теории фотопроводимости - Роуз А.

Роуз А. Основы теории фотопроводимости — М.: Мир, 1966. — 189 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteoriifotoprovodimosti1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 54 >> Следующая

Фиг. 8, а соответствует низкой интенсивности света (/ = 1010 см~3 • сект1). Распределение электронов и дырок по центрам рекомбинации однородно. Поэтому часть уровней Nt оказывается между квазиуровнями Ферми и принимает участие в рекомбинации. Однако их число очень мало по сравнению с Nr.
Из рассмотрения схемы, показанной на фиг. 8, а, следует:
т =—-—= — в 1-----------—==Юсек, (3.35)
" prvsn Ю16-107-Ю-20 v '
г* = —= —TS—\-----------гг = Ю'8 сек, (3.36)
р п rvSp 1016- 107-10~15 v ’
П~1хп~ Ю10 • Ю~3— 107 см~~3, (3.37)
p = fxp = Ю10 • 10~8 = 102 смГъ, (3.38)
t0„ = (l + ^)t„ = i^l0-3 = 10 сек-, (3.39)
величина тор не играет роли, так как фототок определяется свободными электронами.
Фиг. 8,6 соответствует высокой интенсивности света (/ = 1016 см~3 ¦ сек*1). Поскольку число уровней Nt, превратившихся при освещении в центры рекомбинации, продолжает оставаться пренебрежимо малым по сравнению с Nr, величины хп и хр сохраняют прежние значения:
tn — 10_3 сек, хр = 10-8 сек.
Учитывая далее, что
получаем
Чп = (l + ~) хп
4*
п = Ю13 см~3, р —108 см~г,
= (l+Sx.«T„=IO-*«*. (3.40)
52
Глава 3
Эта модель удовлетворяет исходным условиям, а именно: время жизни не зависит от интенсивности света, а время фотоответа сильно уменьшается при увеличении интенсивности света. Очевидно, для получения этих результатов не обязательно, чтобы уровни Nt имели строго однородное распределение и располагались выше уровней Nr вплоть до зоны проводимости. Определяющим здесь является лишь небольшой участок энергетического распределения уровней Nt (вблизи равновесного уровня Ферми Ef), заполнение которого определяет время фотоответа и в пределах которого происходит перемещение электронного квазиуровня Ферми. В рассматриваемом случае этот участок равен примерно 0,3 эв, что соответствует изменению концентрации электронов в 106 раз при комнатной температуре.
Из (3.39) очевидно, что при постоянной интенсивности света f время фотоответа остается постоянным, в то время как чувствительность фотопроводника уменьшается, так как nlxn—f=const.
Рассмотрение фиг. 8,6 показывает, что хотя при повышении температуры происходит сближение квазиуровней Ферми, однако ни время жизни, ни время фотоответа существенно не изменяются. Следовательно, в этой модели как фототок, так и время фотоответа будут независимы от температуры при постоянной интенсивности света.
Рассматриваемая здесь модель отличается от модели, разобранной в § 3, только тем, что в ней состояния Nt распределены по энергии, в то время как в § 3 предполагалось, что они локализованы на некотором уровне, расположенном между Efn и зоной проводимости. В модели, рассматриваемой в § 3, время фотоответа не зависит от интенсивности света. В рассматриваемой здесь модели такая зависимость есть. Насколько известно автору, другой модели, дающей для однородного фотопроводника уменьшение времени фотоответа с ростом интенсивности света при постоянном времени жизни, не существует. При этом данная модель соответствует весьма существенному
Рекомбинация
53
предположению о непрерывном распределении локальных уровней в запрещенной зоне.
Следует также указать на то, что исследование времени фотоответа является очень чувствительным методом обнаружения ничтожно малых концентраций уровней прилипания. Например, при малых интенсивностях света (см. фиг. 8, а) достаточно концентрации уровней N t, равной 107 см~3 в интервале kT вблизи квазиуровня Ферми, чтобы время фотоответа изменилось заметным образом. Видимо, причина того, что квазинепрерывный фон низкой концентрации часто не обнаруживается в обычных исследованиях, заключается в том, что не используется метод измерения времени фотоответа.
§ 10. Модель, соответствующая условию 1р — Fa (0,5<а<1)
Широко известным примером люксамперной характеристики с нецелым показателем а является характеристика для SbaS3, используемого в телевизионных трубках типа видикон. В этом случае наблюдается зависимость IP~F0'68 в широкой области изменений интенсивности света.
Делались попытки согласовать такой 'необычный показатель со смешанным механизмом мономолеку-лярной и бимолекулярной рекомбинации. Очевидно, такое решение вопроса неправильно, так как, за исключением узкой переходной области интенсивностей света, должна наблюдаться сначала линейная люкс-амперная характеристика (мономолекулярная рекомбинация), переходящая при увеличении интенсивности света в характеристику вида IP~YF (бимолекулярная рекомбинация). Переходная область, соответствующая нецелому показателю характеристики, не может простираться на несколько порядков величины интенсивности света. Следовательно, необходимо предложить специальную модель для объяснения такой люксамперной характеристики.
54
Глава 3
Модель, показанная на фиг. 9, а, отличается от модели, описанной в предыдущем параграфе, в двух от* ношениях: 1) в темноте уровни рт отсутствуют или
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 54 >> Следующая