Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Основы теории фотопроводимости - Роуз А.

Роуз А. Основы теории фотопроводимости — М.: Мир, 1966. — 189 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviteoriifotoprovodimosti1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 54 >> Следующая

Выражение (4.17) показывает, что ток возрастает как напряжение в степени (Тс + Т)/Т и как величина, обратная расстоянию между электродами L, в еще более высокой степени [а именно 2(TJT) + \] В то время как сильная зависимость тока от напряжения наблюдалась часто, соответствующая степенная зависимость от расстояния между электродами только недавно была подтверждена Ланьоном [17].
§ 3. Распределение поля и заряда
В § 2 было сделано предположение о том, что инжектированный заряд равномерно распределен в пространстве межд> катодом и анодом. Теперь мы покажем, что это предположение выполняется тем лучше, чем круче вольтамперная характеристика
Для этого необходимо решить уравнение Пуассона
11=тг(я+л‘> <4Л8>
и уравнение для тока
I = ne\i'c?, (4.19)
где (э”—напряженность электрического поля, а п и nt — плотность свободных и захваченных электронов соответственно.
94
Глава 4
Предположим, что nt~^>ti\ тогда в уравнении (4.18) можно пренебречь плотностью свободных носителей. Кроме того, из выражения (4.16) следует, что
п = BVm » Вхп?, (4.20)
где т = TJT, а Вх = В (eL/C)m. При этих условиях уравнение (4.18) приводится к виду
dt 4пе ( п \Um 4пе ( I \1/т п5Р-1/т
dx К где
р 4пе / I \ V-т
Н==~Г\ ) •
Решение уравнения (4.21) имеет вид
Z? = (^^Rxy/{m+1). (4.22)
При и=1 мы получаем случай отсутствия уровней прилипания или наличия мелких уровней прилипания, когда
x'k. (4.23)
При т->оо получаем случай глубоких уровней прилипания и крутой вольтамперной характеристики, для которого
л. (4.24)
Распределение заряда, согласно уравнениям (4.18) и (4.22), имеет вид
1 4п dx
= р^Ч{т + \)х-\Цт + \) _ const _ ^.-l/(m + l) ^
(4.25)
Для случая отсутствия уровней прилипания или наличия мелких уровней прилипания т — 1 и
ent — х~Ч‘. (4.26)
Токи, ограниченные объемным зарядом 95
Для случая глубоких уровней прилипания m> 1 и епt — х-1/(т+1). (4.27)
Уравнение (4.27) доказывает справедливость предположения о равномерном распределении заряда между катодом и анодом, так как при т->оо en(->const.
§ 4. Переходные процессы
Переходные процессы являются характерной особенностью токов, ограниченных объемным зарядом. Кроме того, они могут служить полезным экспериментальным средством измерения времени пролета и времени захвата.
Когда напряжение впервые прикладывается к образцу, свободные носители из катодного резервуара устремляются в зону проводимости. Если уровни прилипания отсутствуют, то стационарное значение тока устанавливается приблизительно за одно или два времени пролета. Время пролета составляет 10-8 сек или меньше, если к образцу толщиной 10~3 см приложено напряжение 100 в.
Если выполнить тот же эксперимент при наличии уровней прилипания, но при условии, что время захвата больше времени пролета, следует ожидать, что начальный ток будет соответствовать случаю свободных носителей при отсутствии уровней прилипания. Далее начальный ток будет убывать до стационарного значения, соответствующего наличию ловушек. В некоторых случаях, как, например, в первоначальных опытах Смита (фиг. 22) на монокристаллах CdS, начальный ток превосходит стационарное значение во много десятков раз. Переходные токи очень велики в сравнении с установившимися. В упомянутых опытах начальный ток использовался для измерения подвижности в отсутствие уровней прилипания. Скорость затухания начального тока использовалась для измерения времени и сечения захвата уровнями прилипания.
Эти же эксперименты использовались Марком для измерения времени захвата в антрацене. Марк нашел
Фиг. 22. Импульсная (верхняя кривая) и стационарные вольт-амперные характеристики токов, ограниченных объемным зарядом, в CdS [14].
/0 — в темноте, Fx — F^ — при освещении (интенсивность освещения возрастает от к Fj). Толщина кристаллов 2,5 • 10'_3ли.
Токи, ограниченные объемным зарядом 97
также дополнительную возможность измерения времени теплового освобождения уровней прилипания
Фиг. 23. Влияние короткого замыкания образца твердого тела в котором протекает ток, ограниченный объемным зарядом. а — при приложенном напряжении, б — при коротком замыкании.
путем наблюдения за тем, через сколько времени после того, как был приложен первый импульс, его можно повторить и получить такую же величину начального тока. Время ожидания является мерой скорости
7 А. Роуз
98
Глава 4
теплового освобождения уровней прилипания после первого переходного процесса.
Наблюдение больших переходных токов, которые затухают до весьма малого стационарного значения, напоминает явление «диэлектрического поглощения». В последнем случае, как и в хорошо известных опытах с лейденскими банками, когда образец закорочен, наблюдаются обратные токи и напряжения, сравнимые по величине с приложенным напряжением. Именно в этом отношении токи, ограниченные объемным зарядом, существенно отличаются от «диэлектрического поглощения». Токи короткого замыкания, наблюдаемые в образцах, в которые ранее был инжектирован объемный заряд, пренебрежимо малы, так как объемный заряд вытекает почти симметрично через оба конца образца (фиг. 23).
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 54 >> Следующая