Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Цуканов Б.И. "Время в психике человека" (Медицина)

Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Яблоков Н.П. "Криминалистика" (Юриспруденция)
Реклама

Унитарная квантовая теория и новые источники энергии - Сапогин Л.Г.

Сапогин Л.Г., Рябов Ю.А., Участкин В.И. Унитарная квантовая теория и новые источники энергии — Москва, 2003. — 175 c.
Скачать (прямая ссылка): unitarnayakvantovayateoriya2003.djvu
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 68 >> Следующая

уравнения) закону сохранения энергии (!). Этот факт играет очень важную
роль в унитарной квантовой теории.
Вместе с тем уравнения (8.1 ) и (8.2 ) обладают интегралами площадей, так
как они описывают движение частицы под действием центральной силы (это -
известный результат классической механики). Из этих интегралов следует,
что движение частицы плоское, т. е она движется всегда в одной и какой-
либо плоскости. При анализе такого движения можно рассматривать вместо
пространственных уравнений (8.1) и (8.2 ) более простые уравнения на
плоскости в прямоугольной системе координат (х, у) или полярной системе
координат (г,<р).
На плоскости (х, у) получим уравнения (если положить т = \,п = 1)
х - -2QU'(г) - cos2 (- t(x2 + у2) - хх - уу + ),
г 2
y = -2QU'(r)^-cos2(^t(x2 +y2)-xx-yy + <p0)t (8.3')
г 2
(неавтономный случай) и
X
х = -2QU'(r) - cos2 (-хх - уу + (р0), г
у - 2QU'(r)?-cos1 (-XX -уу + <Ро), (8 3..)
(автономный случай ),
51
где потенциал и = U(r) зависит только от r = ^jx2 +ут.
Обе эти системы уравнений (8.3') и (8.3м) обладают интегралом площадей
ху - ух = с = Const. (8.4)
В полярной системе координат (г,<р) получим следующие уравнения:
г ~ = ~2QU' (г) cos2 + г2ф2) - гг + (р,),
г 2
Ф = 4- (8.5')
г"
И
f ~ ~т = -20ГУ (г)cos2 (-гг + ),
г
Ф = (8.5")
где с - постоянная интеграла площадей.
9. ЭВРИСТИЧЕСКИЕ ПРЕДПОСЫЛКИ И "ВЫВОД" УРАВНЕНИЯ С ОСЦИЛЛИРУЮЩИМ
ЗАРЯДОМ ДЛЯ ОДИНОЧНОЙ ЧАСТИЦЫ.
ТЕОРЕМА О СКРЫТЫХ ПАРАМЕТРАХ
В предыдущей главе было решено упрощенное скалярное
интегродифференциальное уравнение, которое дало локализованное решение
для формы волнового пакета, представляющего частицу. Так как решение
получили в виде периодически появляющегося и исчезающего волнового
пакета, то легко связать такое решение с простой осцилляцией
пространственного электрического заряда с амплитудой удвоенной величины
полного заряда. Далее такой пакет может быть заменен осциллирующим
точечным зарядом, движение которого может быть описано обычным уравнением
Ньютона. Возможно, что изменение свойств материальной точки в процессе ее
движения это просто следующий шаг в теории движения материальной точки. В
обычной механике эта идея не совсем новая. Так, известны уравнения
Мещерского для тел с меняющейся массой и уравнения Циолковского для
ракеты. Но пока в обычной квантовой теории частица имеет неизменный и
стабильный в пространстве-времени набор свойств.
Нельзя не отметить, что понятие материальной точки Ньютон вообще не
вводил. Наверное, это не случайно, так как сегодня многие проблемы
квантовой теории поля связаны как раз с точечностью частиц, и
расходимостью расчетов. Тем не менее такой подход
52
чрезвычайно удобен и нужно только правильно его использовать. Вспомним
также, что согласно корпускулярной теории Ньютона лучи света надо было
рассматривать как поток определенных частиц. Они испускаются светящимся
телом во всех направлениях и движутся в пустом пространстве или
однородной среде равномерно и прямолинейно, т.е. так же, как обыкновенные
материальные частицы при отсутствии внешних сил или сил взаимодействия.
Отражение и преломление световых лучей на поверхности раздела между двумя
однородными средами объяснялись Ньютоном действием определенных сил на
этой границе, в направлении перпендикулярном к поверхности. Эти силы
изменяли нормальную компоненту скорости, но не затрагивали
тангенциальной, что позволило получить законы отражения и преломления. Но
неспособность такой теории объяснить явления частичного отражения и
прохождения света, а также кольца Ньютона (им же и открытые) привели его
к почти забытой сегодня, но вполне современной трактовке теории
приступов. Ньютон считал, что для полного объяснения всех процессов нужно
предположить, что световые частицы могут испытывать приступы отражения и
приступы прохождения. Представим себе свет, падающий на плоскую
поверхность, который частично проходит, а частично отражается. При
квантовом описании этого явления частица, связанная с падающей волной при
ударе о поверхность, имеет определенные вероятности пройти или
отразиться, и Ньютон, вместо слова вероятность, просто употребил другое
слово - приступы.
Совершенно ясно, что все изложенное ниже будет очень грубым приближением,
так как понятно, что никакие уравнения движения для материальной точки не
могут описать даже самые простые интерференционные процессы на
полупрозрачном зеркале, во время которых материальная точка должна
делиться на две части, которые потом при деструктивном сложении должны
уничтожать одна другую. Если мы хотим корректно описывать одиночную
частицу, то в обычной квантовой механике картина становится чисто
вероятностной. Ведь в каждый момент времени частица может находиться
только в одном из взаимно некогерентных состояний. Так, одна частица не
может одновременно двигаться в разные стороны (у нее не может быть сразу
много импульсов). Тем не менее, по-видимому, существует целый класс
Предыдущая << 1 .. 14 15 16 17 18 19 < 20 > 21 22 23 24 25 26 .. 68 >> Следующая