Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Теория ударных волн и введение в газодинамику - Зельдовичь Я.Б.

Зельдовичь Я.Б. Теория ударных волн и введение в газодинамику — Академия наук, 1946. — 187 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaudarnihvoln1946.pdf
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 76 >> Следующая

Измайлов (цитируем по статье Беляева [2],1 откуда заимствованы также рис. 51—53) дал общую формулу для давления рх при произвольной амплитуде давления р в падающей (первой) ударной волне и начальном атмосферном давлении р0:
<ж-1>
и для к—1.4
При малой амплитуде мы получим акустический результат
Л—А> = 2 (р — />0). (XIX-3)
При очень большой амплитуде, р^> р0, достигается предельное значение
Pi=l_ 1 Р', при ? = 1.4, Pi = 8p. (XIX-4)
1 Диссертация Беляева была защищена в 1935 г. Независимо аналогичные расчеты проделаны Власовым [3].
139
Беляев указывает на то, что условия при столкновении двух одинаковых ударных волн (см. рис. 52) не отличаются от рассмотренных только что условий при отражении волны
от стеики.
— Опыты Беляева в пределах
, точности эксперимента под-
¦— -1 твердили выражение (XIX-2) как
R
I
для отражения, так и для столк-
Рис. 52. Измерение давления при н°вения5 результаты опытов столкновении двух ударных волн. СОПОСТаВЛвНЫ С (Л1Л-Д) На
рис. 53.
В условиях отражения ударной волны от мембраны в первый момент появляется отраженная волна, движущаяся навстречу падающей волне и удаляющаяся от мембраны. При отсутст ей боковых стенок это удаление волны должно будет вести к ее ослаблению, и за время порядка djc, где d—диаметр мембраны, мы должны получить переход к картине стационарного обтекания препятствия по* током со скоростью и. Расчет указывает на весьма существенное обстоятельство: скорость движения газа, сжатого мощной ударной волной, превышает скорость звука в сжатом газе. Таким образом, при стационарном обтекании тела потоком воздуха, созданным мощной ударной волной, мы получим переход к картине, подробно описанной ранее в § XVII, со стационарной ударной волной перед препятствием (рис. 54). Однако амплитуда стационарной волны меньше первоначального значения амплитуды отраженной волны, так как в стационарной волне Dj = ц, тогда как в отраженной волне щ == и. Стационарное давление на поверхность мембраны в предельном случае весьма мощной волны в двухатомном газе еоставит
Рис. 53. Зависимость давления при отражении и попарном столкновении ударных волн от амплитуды ударной волны. (Измерения А. Ф. Беляева).
Рг —5.24 р,
(XIX-5)
вместо начального значения, равного рг — 8р формулы (XIX-4). Если падающая ударная волна слаба, то попрежнему
14Э
в момент падения образуется отраженная волна; при малой амплитуде (XIX-3) дает
Pi—P()-*-2(p—pft) = p + Quc, (XIX-6)
но вслед за этим отраженная волна, быстро ослабевая, уходит
М <

N
Рис. 54. Фронт звуковой волны ABC, возникающей в сжатом газе при прохождении весьма мощной ударной волны MN мимо малого препятствия. В ударной волне MN достигнута сверхзвуковая скорость движения сжатого вещества; отрезок АВ есть разрез конуса Маха (ср. рис. 12 б стр. 41).
Рис. 55. Сферический фронт звуковой волны, возникающей в сжатом газе при прохождении слабой ударной волны MN мимо препятствия А. Амплитуда волны MN недостаточна для достижения сверхзвуковой скорости, (ср. рис. 12, стр. 41).
в бесконечность; стационарное давление вычисляется по формуле Бернулли
p*=p+q4' <Х1Х-7>
Расчет показывает, что при к = 1.4 для достижения звуковой скорости в ударной волне необходимо, чтобы р = 4.5 р0.
При р/р0<4.5, ы<с образуется шаровая волна (рис. 55), отрывающаяся от препятствия; амплитуду ударной волны можно определить по моментальной фотографии (рис. 55); мы не останавливаемся на подробностях расчета.
В интервале давлений в волне от 5 р0 до 10—15 р0 измерение угла наклона волн Маха на моментальной теневой фотографии (см. рис. 54) может служить для точного определения мгновенных параметров падающей ударной волны.
Заметим, наконец, что сверхзвуковая скорость сжатого газа нисколько не противоречит общей теории, требующей, чтобы D <С с -+- и. В мощных ударных волнах, начиная с pjp0 = 4.5
141
и выше, возмущение не передается навстречу движению газа, но любое возмущение сзади передается фронту волны.
Дюгем [48] особо отмечает, что в ударной волне, в которой
плотность увеличивается более чем в раза (что отвечает
росту давления р > т. е. р > 15.25 р0 при к —1.4),
скорость распространения ударной волны относительно невозмущенного газа больше, чем скорость звука в сжатом газе, D > с. Однако, насколько нам известно, при переходе через Z) —с не возникает никаких особенностей в поведении волны.
§ XX. Действие взрывчатых веществ. Введение
Важнейшей областью применения теории ударных волн является взрыв и действие взрывчатых веществ.
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 76 >> Следующая