Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 66 >> Следующая

золей обычно применяется термин «частичная концентрация». Ввиду его двусмыслен-
ности («частичный» как противоположность «полному») ми применили, следуя примеру
Г. Ромашова [22], термин «счетная» концентрация.
В этих средних, выведенных нз счетного распределения размеров, крупные и мелкие частицы равноправны. Для практики большее значение имеют взвешенные средине, выводимые из весового распределения
g(r), например,
00
r[ = lj rg (г) dr я, 2 rvgv / G, (4.4)
О v
где — вес частиц в v-ом интервале;
G — общий вес частиц.
Кроме того, нередко применяются:
4) средний геометрический радиус ге, определяемый формулой
СП
lg'V=lg~r = ^ Igr-fi^dr^^N^g N; (4.5)
О v
5) счетный медианный радиус гт, определяемый нз условия Fa(rm) = = Fb (rm) — 0,5. Это означает, что половина частиц имеет радиус > гт, половина <гт;
6) весовой медианный радиус гт,, определяемый нз аналогичного условия Ga (rm‘) = Gb {гт') = 0,5, т. е. масса частиц с радиусом > гт, составляет половину всей массы аэрозоля.
Заметим, что при нормальном распределении гт = г, а при логарифмически нормальном rm = rg.
Для иллюстрации вычислим различные средние размеры частиц в рассмотренном выше тумане. В этом случае целесообразно исходить непосредственно из опытных данных (см. табл. 1), не приглаживая их, и вести вычисление по формулам
r1='Zr^\/N (4.6)
V
и т. д.
Таким путем находим: гх = 8,9 р; г2 — 9,4 р; г3 = 9,9 р. По кривым для Fb и Gb рис. 3 находим далее гт = 8,5 р; rm< = 11,1 [»; по кривым 1 и 2 рис. 7 мы получили бы значения гт = 8,6 ц и гт, = 11,5 ц.
При экспериментальном определении среднего размера частиц получают в зависимости от метода измерения ту или иную среднюю. Так, при счетно-весовом методе определяют, очевидно, г3, по методу «короны» (диаметру дифракционных колец) — г, и т. д.
Рациональный выбор средней для характерлстики дисперсности аэрозолей, так же как и при выборе кривой распределения, определяется теми свойствами аэрозолей, которые хотят характеризовать. Поэтому для характеристики оптической плотности грубых аэрозолей и скорости их оседания в поле силы тяжести или инерционных сил следует брать средний квадратичный радиус г2 , для характеристики скорости испарения аэрозолей — и т. д. В некоторых специальных случаях приходится состав-
лять более сложные средние. Так, удельную поверхность аэрозоля, т. е. величину поверхности, приходящуюся на единицу массы или объема дисперсной фазы, будет характеризовать частица, имеющая такую же удельную поверхность, как весь аэрозоль. Очевидно, что радиус такой частицы rs определится из уравнения
00 ОО
^ 4кг2/ (г) dr Д J т.г3/ (/¦) dr = 4яг| j і- 777-3 = 4r.r\ j j т-./j (4.7)
0 0
ИЛП
r = гЦ r®. s 3 1 2
В рассматриваемом тумане rs= 11,0 p. Эта же величина получится при исследовании вопроса о поглощении света единицей объема вещества в состоянии грубого аэрозоля.
Мы видим, что разные средние в данном случае отличаются друг от друга не очень сильно. Чем монодисперсцее аэрозоль, тем меньше, конечно, разница между различными средними. В аэрозолях же с размерами частиц, растянутыми на несколько порядков величины, понятие среднего радиуса вообще теряет всякий физический смысл.
К вопросу о среднем радиусе и распределении размеров в аэрозолях с частицами неправильной формы мы вернемся немного ниже.
§ 5. Форма и строение частиц аэрозолей
Простейшими аэродисперсными системами являются туманы, частицы которых имеют, как правило, шарообразную форму и при коагуляции, сливаясь, образуют вновь шарообразную капельку. Правда, в туманах из очень вязких жидкостей (например, из масла «Аппезон») этот процесс превращения двойника в одну шарообразную каплю может затормозиться, и в таких туманах иногда наблюдаются капельки неправильной формы [23]. Более сложные явления наблюдаются в ртутных туманах. В многочисленных работах, посвященных определению заряда электрона посредством измерения скорости движения частиц аэрозолей в вертикальном электрическом поле (см. стр. 61), было обнаружено следующее явление: в то время, как в масляных тумапах частицы имеют нормальную плотность, равную плотности масла, из которого они были получены, частицы ртутных туманов нередко обладают плотностью, значительно меньшей, чем плотность ртути [24—26]. При этом было сделано важное наблюдение: размер частиц с нормальной плотностью уменьшался с течением времени вследствие испарения ртути, частицы же с ненормальной плотностью не испарялись [25]. Нормальные испаряющиеся частицы получаются из очень чистой ртути механическим распылением [24] или испарением при не очень высокой температуре, т. е. в условиях, не способствующих окислению ртути. Напротив, в тумапах, полученных посредством электрических разрядов [25, 27] или из загрязненной свинцом [28] ртути, частицы, как правило, не испаряются. Отсюда следует, что неисиаряющиеся час-
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 66 >> Следующая