Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 66 >> Следующая

Величина х была определена также при помощи моделей для правильных многогранников [61], причем были получены следующие значения х : 1,06 для октаэдра, 1,07 для куба и 1,18 для тетраэдра. При Re <С 0,05 величина х почти не зависит от ориентации многогранников.
Наконец, измерения х цри малых Re были проведены также на моделях агрегатов, склеенных из стеклянных шариков [64].Агрегаты, имевшие форму цепочек или пластинок, располагались при падении горизонтально. Для цепочек из двух частиц было найдено х =1,16, из трех частиц—1,31, из четырех частиц — 1,70, из восьми частиц — 2,14; для плоских агрегатов из трех частиц—1,26; из семи частиц—1,70, для окта-
эдра из шести частиц— 1,31. Эти цифры ясно показывают, почему определенная по скорости движения кажущаяся плотность частиц особенно мала в случае линейных агрегатов (см. стр. 28). Из изложенного вытекает одно важное следствие. Как показывает табл. 7, при движении эллипсоидальных частиц в направлении их больших осей х может принимать значения несколько меньше 1. Возможно, что существуют профили, дающие при благоприятной ориентации еще меньшие значения х. Однако благодаря броуновскому движению или гидродинамическим силам такая ориентация неустойчива. Для крупных частиц, ориентирующихся своими длпнпыми осями перпендикулярно к направленшо движения, х всегда больше 1. Для мелких частиц среднее статистическое значение х, как показывает таблица, практически также не спускается ниже 1. Поэтому можно высказать общее положение, что частицы, имеющие форму шара, обладают большей подвижностью, чем частицы любой другой формы с тем же объемом. Иначе говоря, седиментационпый радиус нешарообразных частиц всегда меньше их эквивалентного радиуса [см. формулу (12. 17)]. Этим объясняется, почему при определении кажущейся плотности частиц в дымах (см. табл. 2) даже максимальные значения плотности, относящиеся, несомненно, к индивидуальным частицам, заметно меньше истинной плотности.
Вопрос о величине х при больших числах Re исследован мало. Ниже некоторой критической величины Re х остается более или менее постоянным, а затем начинает быстро возрастать [61,62]. Это возрастание, связанное с возникновением вихрей около выступающих ребер, начинается тем раньше, чем острее эти ребра. Поэтому критическая величина Re равна примерно 100 для кубов и откаэдров и 10 для тетраэдров и падающих в горизонтальном положении тонких пластинок.
Таким образом, можно сделать следующие практические выводы. В Динамических расчетах при нешарообразной форме частиц следует, прежде всего, определить, пользуясь приведенными выше данными, вероятное среднее значение х, для частиц данной формы. Для больших частиц, ориентирующихся при своем движении в определенном положении, достаточно знать и, соответствующее этому положению. Для мелких частиц, меняющих свою ориентацию благодаря броуновскому вращению, следует брать среднее статистическое значение х. Далее в случае мелких частиц применяют формулу Стокса в форме
рм = — бігг^х, (12.18)
а в случае значений Re, при которых формула Стокса уже неприменима, пользуются описанной в § 10 методикой расчета, заменяя і на tyx и понимая во всех формулах под г эквивалентный радиус ге. Определенными, как Указано, значениями х можно, повидимому, пользоваться при округленных и имеющих форму куба или октаэдра частицах до Re=100, при частицах с более острыми углами и ребрами до Re=10.
Важное применение теория равномерного движения частиц аэрозолей находит при воздушном фракционировании порошкообразных материалов. Как известно, фракционирование порошков посредством сит применимо лишь для частиц с диаметром > 60 р, для меньших размеров приходится прибегать либо к отмучиваняю, либо к отвеиванию (воздушной сепарации). Схема аппарата (элутриатора), служащего для дисперсионного анализа порошков посредством отвеивания, изображена на рис. 13 [76, 77]. В суженную нижнюю часть аппарата А помещается навеска порошка. Воздух, подаваемый через трубку В, распыляет порошок и уносит его вверх. Назначение конической части (диффузора) С — выравнивание воздушного потока. Насадка Е служит ловушкой. Скорость воздуха в сецараторе должна быть такой, чтобы течение носило ламинарный характер, т. е. число Re/ =2RJj-\gi-q (ЇЇ—средняя скорость воздуха, R — радиус сепаратора) не превышало критического значения (около 2000).
Скорость воздуха в цилиндрической части аппарата соответствует определенному размеру частиц. Если бы эта скорость U была постоянной по всему сечению сепаратора, то из него были бы вынесены все частицы, для которых Vt <С U, и остались бы все частицы с V, > U. Однако скорость
— воздуха вблизи оси сепаратора J7, больше, чэм у стенок. Поэтому частицы cV,, близкой к U,, выносятся только в том случае, если попадают в середину сепаратора, и их удале-Элутраатор НИ0 происходит довольно медленно. Окончив продувку с данной скоростью и определив процент вынесенного порошка, повторяют операцию при большей скорости воздуха, соответствующей более крупным частицам, и т. д. Результаты фракционирования зависят до известной степени от продолжительности продувки, что было подтверждено опытами Г. Ромашова [76].
Предыдущая << 1 .. 19 20 21 22 23 24 < 25 > 26 27 28 29 30 31 .. 66 >> Следующая