Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 66 >> Следующая

V = (13.2)
В числителе стоит суммарная сила, действующая на все частицы облака (/? — радиус облака, п — число частиц в 1 см3), в знаменателе — сопротивление среды при V = 1 согласно формуле (7.6), в которой положено 1^=7]. Одновременно с поступательным движением облака в нем возникает циркуляция, сохраняющая форму и размер облака (см. рис. 63, стр. 211).
Согласно выводу Бургерса такой характер движения облака получается при любрй концентрации аэрозоля п при любом размере облака, с чем невозможно согласиться. Для того чтобы легче разобраться в этой проблеме, предположим, что частицы облака фиксированы в пространстве, а среда движется мимо них со скоростью U. Примем, что спла, с которой среда действует на каждую частицу, выражается формулой Стокса без всяких поправок. Обычно в аэрозолях эта поправка достаточно мала (см. стр. 60). Тогда полная сила, действующая на облако, равна
Fx = 6wt){7 •nv = 6wi)(7 • -^vR3n, (13.3)
где v — объем облака. Эта сила представляет собой лобовое сопротивление облака при его продувании. Если же среда обтекает облако, сопротивление равно
F9 = y*R*-igU4 2. (13.4)
Если F{^>F2, то облако непродуваемо, и среда полностью обтекает его. В случае свободно движущегося облака это означает, что частицы облака полностью увлекают за собой среду и неподвижны по отношению к ней (случай, рассмотренный Бургерсом). При F1<t^F2 облако продувается средой; это означает, что в свободном облаке увлечепие среды частицами ничтожно, и скорость частиц по отношению к среде выражается формулой Стокса без поправок. Если Рг и F2 — величины одного порядка, облако частично продувается, частично обтекается средой, и дисперсная фаза движется по отношению к средо со скоростью, меньшей, чем по формуле Стокса.
Так как скорости U в формулах (13.3) и (13.4) не заданы, а определяются' действующей на облако внешней силой, то удобнее сравнивать не силы Fr и F2, а скорости облака при разных режимах движения при действии на частицы заданной внешней силы. При большом различии между ЭТИМИ скоростями имеет место режим движения, соответствующий большей скорости, при малом различии — промежуточный
режим. Так, при оседании облака под действием силы тяжести, скорость, соответствующая режиму продування, равна
= (13.5)
Скорость, соответствующую режиму обтекания, получим, приравнивая вес дисперсной фазы облака ^r<R3n- -j "^"[g и сопротивление среды [см. формулу (13.4)]
Y^ir- (,36>
Характер движения определится величиной отношения
(13.7)
s2/Ksl“ V
При х 1 имеет место режим обтекания, при х 1 — режим продувания. Если к движению всего облака применима формула Стокса для жидкого шара (13.2), то
17 4й2л 4 - м. п.
v* = 15^- • -3 w*TS. (13.8)
х = V'a/Vn = l,6ici?Vn. (13.9)
Этот случай был рассмотрен Смолуховским [82].
Следует заметить, что для большинства облаков, встречающихся в
природе, в промышленности и в обыденной жизни, по крайней мере в
первый период их существования, х^>1, и они движутся как одно целое. Одиако при рассеянии облака воздушными течениями и диффузией произведение R3n, пропорциональное общему числу частиц в облаке, остается постоянным, следовательно, произведения Rn и R2n, входящие в формулы
(13.7) и (13.9), при возрастании объема облака уменьшаются, а с ними уменьшается и х, так что в конце концов облако становится продуваемым.
Необходимо иметь в виду еще то обстоятельство, что практически во всех облаках конденсационного происхождения, а также в полученных диспергированием летучих веществ газовая среда внутри и вне облака имеет несколько различный состав и температуру, а следовательно, и различную плотность. Эта разница плотностей обычно значительно превышает разницу, обусловленную весом дисперсной фазы. Так, в природных облаках содержание жидкой воды — порядка 1 г/м3.Эквивалентная этой величине разность плотностей достигается при разнице температур внутри и вне облака порядка 0,2° или разности абсолютной влажности порядка 1 мм рт. ст. Поэтому в вертикальных движениях природных облаков вес дисперсной фазы играет второстепенную роль, в основном это движение определяется разностью температуры и влажности воздуха внутри и вне облака. Аналогично обстоит дело и с облаками, образующимися при взрывах, сгорании топлива в ночах, топках и двигателях внутреннего сгорания, создаваемыми при помощи специальных генераторов маски-
Предыдущая << 1 .. 21 22 23 24 25 26 < 27 > 28 29 30 31 32 33 .. 66 >> Следующая