Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 66 >> Следующая

1) для агрегированных частиц, как уже неоднократно указывалось, кажущаяся плотность, входящая в (15.4), заранее неизвестна;
2) в случае мелких частиц (г<30~4см) броуновское движение приводит к слишком большим флуктуациям в результатах измерений. Эти трудно-
сти в значительной степени устраняются прп применении следующего варианта метода [98]. Определив, как указано выше, VE и q, находят отсюда по (15. 1) г или, в случае нешарообразных частпц, гех. При этом плотность частиц исключается. Влияние броуновского движения здесь также ослабляется вследствие того, что скорость VE (в отличие от F,) можно сделать достаточно большой путем увеличения напряженности ноля Е.
Размер частпц с неизвестной плотностью может быть также найден нутом измереипя скорости их падения при разных давлениях [99]. Так как длина свободного пути газовых молекул обратно пропорциональна давлению газа, то (15. 4) можно наппсать в виде
¦*&(1+тУ <,5Л0)
Здесь A* — Apl^ApJo, где 10— длина свободного пути молекул при атмосферном давлении р0. Таким образом, если ^пК^— скорости падения при давлениях и р2> то
V V
«1 __ 32 /45 Ц\
1 + {A'lps) 1 4- (Л7р2г) ’
откуда
Г = . (15.12)
^»2 PlPi
Так как согласно этому уравнению г определяется по отношению разностей довольно близких величин, метод этот не может дать точных результатов. Кроме того, теория движения мелких частпц в газообразной среде в переходной области (§ 8) разработана только для частиц шарообразной формы и в случае другой формы неизвестно, какой коэффициент формы следует вводить в поправочный множитель 1 + АИг.
Г. Определение кажущейся плотности и динамического коэффициента формы частиц
Определив, как указано выше, радиус частицы и по величине уравно-чошпвающего поля — ее массу, находят f, т. е. в случае агрегированных частиц — кажущуюся плотность. Таким путем Уайтлоу-Грэй [31] нашел приведенные на стр. 28 значения плотности частиц в некоторых дымах. Правильные результаты при этом можно получить только для частиц шарообразной формы. Для частиц другой формы в (15.1) следует ввести коэффициент х, в противном случае для эквивалентного радиу-< а г« будет получено завышенное, а для кажущейся плотности преуменьшенное значение.
В случае нешарообразных индивидуальных частиц, плотность которых известна заранее, можно ц,о их заряду и величине уравновешивающего поля определить согласно (15.2) эквивалентный радиус г,. Далее, •5 Механика аэроволей
66
Прямолинейное равномерное движение частиц аэрозоля
по скорости можно найти величину х при движении в электрической поле, а по скорости У,— ту же величину при движении под действием силы тяжести. Как уясе указывалось, ввиду ориентации частиц в электрической поле найденные таким образом Значения х в этих двух случаях могут быть различными.
Определение плотности частиц можно выполнить при помощи оригинальной модификации метода вертикального поля, предложенной Плачеком [24], состоящей в применении неравномерного электрического поля с расходящимися силовыми линиями. Как показывает теория, сила F, действующая на незаряженную частицу в таком поле, равна
FB — XgPgrad Е1, (15.13)
где v— объем частицы, а —коэффициент, зависящий от фирыы и ди-
. 3 Cl ¦- 1
электрической проницаемости єк частицы и равный------------------Ї—г
8к ^
О
для непроводящего и — для проводящего шара. Очень важно, чтовпослед-
07Г
нем случае хЕ имеет одну и ту же величину как для сплошных индивидуальных частнц, так и для агрегатов, если только между первичными частицами, из которых они образованы, имеется электрический контакт. Если в месте нахождения частицы Е и grad Е имеют вертикальное направление, то сила, действующая на частицу, равна
. Fe = 2 xEvEdEldz. (15.14)
Если градиент направлен вверх, то при условии FE = mg или
частица будет уравновешена в воздухе. Как видно из (15.15), все незаряженные шарообразные частицы, имеющие одинаковую плотность и диэлектрическую постоянную, независимо от их размера уравновешиваются при одпом и том же значении EdEldz. Этот вывод оправдался в опытах с масляными и индивидуальными ртутными капельками. Для создания неравномерного поля верхней обкладке конденсатора была придана соответствующая форма. При этом EdEldz, очевидно, пропорционально квадрату напряжения на обкладках конденсатора.
В этих опытах был обнаружен следующий важный факт: сравнение значений EdEldz, соответствующих уравновешиванию масляных и ртутных капелек, показало, что коэффициент хЕ имеет для тех и других почти одинаковую величину. Таким образом, масляные капельки практически поляризуются в постоянном электрическом поле, как проводники электричества, новидпмому, благодаря содержащимся в них ионизирующимся загрязнениям. Так как минеральные масла принадлежат к числу весьма плохих проводников электричества, то аналогичное явление, вероятно, имеет место и в частицах из большинства других веществ.
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 66 >> Следующая