Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 66 >> Следующая

Радиометрические силы в аэрозолях (термофорез)
67
Поэтому в дальнейшем будем для упрощения считать, что частицы аэрозоля ведут себя в электрическом поле, как проводники.
Согласно (15.15) при помощи наблюдений над индивидуальными ка-пельками можно точно измерить величину EdEldz в разных точках образованного конденсатором электрического поля. Отсюда посредством аналогичных наблюдений над агрегированными частицами металлических аэрозолей определялась, как указано выше, кажущаяся плотность этих частиц. В данном случае частицы уравновешивались при разных значениях EdEldz,так как имели различную кажущуюся плотность. Таким путем было установлено, что в ртутных туманах, полученных механическим распылением при небольшом давлении воздуха, капельки имеют нормальную плотность, а в туманах, полученных распылением при больших давлениях или возгонкой,— в 5—10 раз меньшую плотность (см. стр. 25).
Метод вертикального поля был также применен для исследования кинетики испарения капелек, фотоэффекта на частицах, броуновского движения, движения в поле температурного градиента и ряда других аэрозольных проблем.
Движение частиц аэрозоля в поле земного тяготения с наложенным на него горизонтальным электрическим полем также может быть использовано для определения є и для некоторых других рассмотренных выше задач. Движение частицы происходит в данном случае по наклонной прямой и описывается теми же уравнениями (15.1) и (15.3) с той лишь разницей, что V, означает здесь вертикальную, а УЕ—горизонтальную составляющую скорости частицы. Уравнение (15.5) и все остальные выводы остаются, очевидно, в силе и здесь. Измерение обеих составляющих скорости производится с применением прерывистого освещения фотографическим путем [100], причем этот метод позволяет работать с более крупными капельками (до г — 10 р-), чем метод вертикального поля, что представляет преимущество при прецизионном определении є. С другой стороны, многократная перезарядка капелек во время опыта здесь исключается; так как метод был применен лишь для уточнения величины элементарного заряда, приблизительное значение которого считалось известным, число элементарных зарядов на капельках можно было непосредственно определить из опыта (о другом варианте метода см. стр. 109).
§ 16. Радиометрические силы в аэрозолях (термофорез)
Явление отталкивания частиц аэрозоля нагретыми телами было хорошо известно уже в восьмидесятых годах прошлого столетия, но правильное истолкование оно получило сравнительно недавно. Его легко обнаружить при боковом освещении аэрозоля, в котором находится нагретое тело: о.4 0 окружено «черным», т. е. несодержащим частиц, слоем, толщина которого возрастает с температурой тела.
Явление это вызвано так называемыми радиометрическими силами, действующими со стороны газообразной среды на находящиеся в ней
68
Прямолинейное равномерное движение частиц аарозоля
неравномерно нагретые тела, в данном случае частицы аэрозоля.'Механизм радиометрических сил, как и в других случаях взаимодействия между частицами и газом, существенно зависит от величины отношения радиуса частиц и средней длины свободного пути газовых молекул. При радиометрическая сила возникает благодаря тому, что от более нагретой стороны частицы газовые молекулы отлетают с большей скоростью, чем от менее нагретой стороны, и поэтому сообщают частице импульс в направлении убывания температуры. Величина этой силы, как показывает молекулярно-кинетический расчет [101], равна
М — 371 *
Г4 — градиент трмлературы внутри частицы; a — коэффициент аккомодации газовых молекул на поверхности частицы.
Таким образом, в этом случае радиометрическая сила пропорциональна давлению газа и кубу радиуса частиц.
В случае rj§>l механизм радиометрической силы несколько более сложен [102]. Рассмотрим соприкасающуюся с газом неравномерно нагретую стенку. В прилегающем к ней слое газа установится приблизительно такой жо тангецциальный градиент температуры. Если этот градиент направлеп влево, то ударяющиеся об элемент поверхности ds слева газовые молекулы обладают в среднем большей скоростью, чем ударяющиеся справа. В результате стенка получает направленный вправо, т. е. против градиента, импульс, а газу передается равный и направленный влево импульс, заставляющий газ скользить по поверхности в сторону повышения температуры со скоростью
<,в2>
Характер радиометрического обтекапия неравномерно нагретого тела газом существенно отличается от обычного вязкого обтекания, рассматриваемого в § 34. В последнем случае тангенциальная скорость газа равна нулю у поверхности тола и возрастает по мере удаления от этой поверхности; поэтому действующая на тело сила трения направлена в сторону течения. При радиометрическом же обтекании скорость газа достигает максимальной величины (16.2) на расстоянии 1 от поверхности тела и убывает по море удаления от нее; поэтому в данном случае действующая на тело сила наиравлева против течения, т. е. в сторону понижения температуры. Как показывает гидродинамический расчет [103], в случае шара эта сила равна
Предыдущая << 1 .. 26 27 28 29 30 31 < 32 > 33 34 35 36 37 38 .. 66 >> Следующая