Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 66 >> Следующая

Радиометрические силы в аэрозолях (термофореа)
71
тив отопительных батарей образуются густые осадки пыли1; коптящее пламя керосиновой лампы быстро покрывает ламповое стекло слоем сажи; такое же осаждение сажи и золы происходит и на стенках дымовых труб, температура которых ниже температуры дымовых газов. Про-
пуская аэрозоль через трубку, вдоль оси которой натянута нагреваемая электрическим током проволока 2, можно осадить аэрозоль на стенках трубки, и этот способ осаждения (гермопрецшштацяя) нашел себе широкое применение при исследовании аэрозолей [110, 111].
Большим преимуществом метода является то обстоятельство, что согласно формулам (16.3) и (16.4) скорость движения частиц величиной порядка 0,1 ц и выше в термопреципитаторе мали зависит от их размера, тогда как скорость движения под действием силы тяжести и инерции быстро убывает по мере уменьшения частицы. Другие преимущества термопреципитации перед инерционным осаждением — отсутствие раздробления агрегатов и сдувания осадившихся частиц.
Толщина окружающего нагретые тела (мы будем считать их для простоты телами вращения) «черного», т. е. не содержащего частиц, слоя определяется траекторией тех частпц, которые вдали от тела движутся по продолжению его оси вращения (рис. 17). Траектория эта определяется в свою очередь распределением скоростей в обтекающем тело конвекционном токе и действующими на частицу радиометрическими силами, как это разобрано в § 30. По экспериментальным данным толщина черного слоя пропорциональна приблизительно корню квадратному из разности температур тела и среды [112].
Особенное внимание исследователей привлекало к себе движение частиц аэрозоля при одностороннем освещении (фотофорез), являющееся частным случаем термофореза. Наблюдающиеся здесь явления носят более сложный характер, чем при движении Мастиц в неравпомерно нагретой среде, так как распределение температуры в освещенной частице, зависящее от ее формы, размера, прозрачности и коэффициента преломления, может быть весьма различным. В частности, в прозрачных частицах задняя сторона может быть нагрета преломившимися в частице лучами больше, чем передняя (обращенная к источнику света) сторона, и в этом случае частица будет двигаться навстречу свету (отрицательный
1 Так как при паровом или водяном отоплении воздух в помещении теплее, чем стены, то последние с течением времени покрываются равномерным налетом пыли 1108].
* Например, через трубку Клузиуса для разделения газов методом термодиффузии 1109].
Рис. 17. «Черный слой» вокруг нагретого тела.
72
Прямолинейное равномерное движение частиц аэрозоля
фотофорез). Частицы некоторых веществ (например, селена) обнаруживают отрицательный фотофорез, пока их размер меньше определенной критической величины, а при большем размере знак фотофореза меняется на обратный [101]. Это явление объясняется тем, что по мере увеличения частицы возрастает ослабление прошедшего через нее света, а следовательно, уменьшается нагревание задней стороны частицы.
Особенно наглядно это было показано в опытах с монохроматическим освещением окрашенных дымов нафталина [113]: при освещении лучами, сильно поглощаемыми частицами, наблюдается положительный фотофорез, при освещении слабо поглощающими лучами — отрицательный. В последнем случае при достаточном увеличении концентрации красителя отрицательный фотофорез меняется на положительный.
Вычисление температурного градиента в освещенной частице представляет собой весьма сложную задачу. Для того чтобы пайти хотя бы грубо приближенно величину фотофоретической силы в простейшем случае абсолютно черной шарообразной частицы при примем для упрощения задачи, что в освещенной частице устанавливается постоянный по величине и направлению температурный градиент Г;, и пренебрежем отдачей теплоты частицей путем лучеиспускания. Обозначим через Д?" разность температур между элементом поверхности частицы dS и газом на большом расстоянии от частицы. Нормальная составляющая температурного градиента среды у поверхности частицы при установившемся распределении температуры равна
dTIdp^ = -AT/r (16.9)
[см. аналогичную проблему на стр. 184, формула (38.35)]. Отсюда следует, что количество теплоты, отдаваемой в 1 сек. элементом поверхности частицы dS, равно
xATds
dQ = —— ¦ (16.10)
Количество световой энергии, поглощаемое частицей за 1 сек., равно
Q = w2/, (16.11)
где I — плотность потока световой энергии (эрг-см-2-сек-1).
Для температуры элемента поверхности dS примем согласно, скааан-ному выше выражение
7’ = r0 + r,rcose, (16.12)
где Т0 — температура в экваториальной плоскости частицы;
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 66 >> Следующая