Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 66 >> Следующая

Все указанные выше типы аэрозолей могут обладать самой различной дисперсностью, оказывающей огромное влияние почти на все свойства дисперсных систем, поэтому целесообразно разбить аэрозоли на высокодисперсные и грубодисперсные (см. стр. 11).
Слово «облако» в теории аэрозолей некоторые иностранные [1] и советские [2] авторы применяют для обозначения всех конденсационных аэрозолей с диаметром частиц больше 10 6 см. На русском языке это слово имеет совершенно другой смысл: облаком называется свободная, имеющая определенный размер и форму аэродпспсрсная система любого типа (дождевое облако, облако пыли, облачко ружейного дыма и т. д.). В этом смысле это слово и будет применяться в этой книге.
§ 2. Размер частиц в аэрозолях
Рассмотрим вопрос о нижней границе размеров частиц аэрозолей. Следует учесть, что определение размера очень мелких частиц (—10”’ см) возможно лишь двумя способами:
1) путем измерения подвижности частиц в электрическом поле (см. § 27) при помощи электрометра;
2) путем измерения коэффициента диффузии частпц, также обычно производимого электрометрическими методами. Таким образом, в обоих случаях могут быть измерены только заряженные частицы.
Как показал опыт, в газах имеется два рода заряженных частиц, получивших название малых (газовых, легких) ионов и больших (тяжелых, медленных) ионов. Подвижности первых — порядка единицы, вторых — порядка 10~3 — 10 4 см2 в”1 сек-1. В настоящее время установлено, что газовые ионы являются молекулярными агрегатами, образованными заряженной центральной молекулой (собственно ионом) и присоединенной к ней электростатическими и молекулярными силами оболочки из нейтральных молекул газа.
Тяжелые иоиы, в отличие от легких, образуются только в газах, содержащих взвешенные твердые или жидкие частицы, т. е. представляют собой заряженную часть высокодисперсных аэрозолей. Обнаружено также существование «средних» ионов, т. е. частиц с подвижностями 10~3 —
10 1 см2 в 1 сек х, а в продуктах сгорания светильного газа и в натриевом пламени содержатся даже частицы с подвижностью 0,2 см2 в-1 сек 1 13, 4|. Такой же подвижностью обладают газовые ионы в парах некоторых органических веществ [4], например, амилового спирта. Таким образом, по подвижности нельзя отличить газовые ионы от заряженных частиц аэрозолей и для этого можно воспользоваться различным поведением тех и других при коагуляции. При коагуляции (рекомбинации) газовых ионов образующийся нейтральный .молекулярный комплекс мгпо-вепно распадается, т. е. ионы уничтожаются. При коагуляции же частиц аэрозоля, существование которых не связано с наличием заряда, образуются более крупные частицы. Действительно, подвижность упомн-
путых выше иоио», образующихся в пламени, падает в несколько сот рая за время порядка 1 сек. [3, 4]. Так как вероятность наличия многократных зарядов па частицах быстро падает с уменьшением пх размера (см. стр. 113), можно принять, что эти попы обладают одним элементарным зарядом. В этом случае подвижность 0,2 см2 в-1 ссіГ1 отвечает радиусу 1,5-10~7 см (см. crp. 38). Ввиду того что содержание заряженных частиц в аэрозоле также быстро убывает с уменьшением размера частиц, вполне вероятно, что существуют еще более мелкие частицы, но мы не можем их обнаружить, вернее измерить1. Любопытно, что такая же минимальная величина частиц аэрозолей получена и при электронно-микроскопических исследованиях, так как она примерно соответствует пределу разрешающей способности электронного микроскопа. Однако обилие частиц с радиусом г = 1,5-10 7 см (например, в дымах подпетого серебра [5]) заставляет думать, что в них содержатся еще меньшие частицы. Заметим, что ультрамикроскопия позволяет обнаружить лишь значительно более грубые частицы аэрозолей.
Так обстоит дело с экспериментальной стороной вопроса. Теоретически же вполне возможно, что вещества сочень прочной кристаллической решеткой могут давать аэрозоли с частицами размером в 2—3 молекулярных диаметра. Правда, благодаря огромной скорости диффузии таких частиц они чрезвычайно быстро оседают на более крупных частицах (см. § 49), на стенках и т. д.
Переходя к вопросу о верхнем пределе размеров частиц в аэродиспер-сных системах, заметим, что в системах с неподвижной средой частицы с радиусом уже в несколько сот микронов оседают так быстро, что с трудом могут быть обнаружены во взвешенном состоянии. С другой стороны, в сильных восходящих или турбулентных воздушных потоках, например, при дождевании грозовых облаков, пневматическом подъеме сыпучих материалов, флуидизацпп катализаторов, во время песчаных и спежных бурь ит. д., во взвешенном состоянии находятся частицы размером в несколько миллиметров. Ввиду актуальности упомянутых проблем в механике аэрозолей следует рассматривать и такие частицы.
Таким образом, объектами учения об аэрозолях являются системы, лежащие в огромном интервале дисперсности — от 10 7 до 10'1 см. Неудивительно, что переход от нижнего предела к верхнему сопровождается не только количественными изменениями почти во всех физических свойствах аэрозолей, но и изменением характера законов, выражающих эти изменения. Особенно наглядно это видно на примере закона сопротивления газообразной среды движению частиц. Для очень мелких частиц (г <10~в см) сопротивление пропорционально скорости и квадрату радиуса частиц. В интервале 10~6 — 10~4 см происходит постепенный переход к закону Стокса; сопротивление остается пропорциональным скорости,
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 66 >> Следующая