Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Суворов С. "Танк Т-64. Первенец танков 2-го поколения " (Военная промышленность)

Фогль Б. "101 вопрос, который задала бы ваша кошка своему ветеринару если бы умела говорить" (Ветеринария)

Нестеров В.А. "Основы проэктирования ракет класса воздух- воздух и авиационных катапульных установок для них" (Военная промышленность)

Таранина И.В. "Гражданский процесс в схемах " (Юриспруденция)

Смоленский М.Б. "Адвокатская деятельность и адвокатура российской федерации" (Юриспруденция)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 66 >> Следующая

<ды. равны между собой в случае простых гармонических колебаний.
Если отб
т. е. считать получим ура
Для ОТН( получится в.
а для сдвигг
Кривые і— кривая, и (2 воздухе ари незначительї— ной формуло Из (20.14
Таким об{ звуковых BOJw малых значен и в той же 4 очень большв_ подвижной1. J исходит прим частиц под де решающее вл~ выми волнамі К очень к, ные выше У1~
1 Эти выво щихся в ультра
Колебания частиц авроволя под действием звуковых волн
•в), (20.7)
(20.8) шней силы
(20.9)
(20.10)
-¦ (20.11)
ба&ий1 ча-баний <р—& ный вывод ы относи-'. Для это-4) и вычтя
образом:
*>.0.12)
получим,
(20.13)
амплитуд юй среды г периоди-кривая 2). й частицы сто точной
1ТИЦЫ и сре-
(19.16). Таким образом,
сот
I
¦ і
(20.14)
\
\
Vn =
и о Vl+to4J
•Кя. sin (сої + -?--?), (20.15)s
tgy = o)t. (20.16)
Если отбросить в правой части (20.4) все члены, кроме
^т'ар<У-и) = 6щг{У — Ц), j
т. е. считать сопротивление среды безинерционным, ‘ то вместо (20.7) получим уравнение
-Ї+Т-Ї-^- CSW.17,
Для отношения амплитуд колебания частицы и среды вместо (20.10) получится выражение j
^ ~ U~o = Vi + ы*т» ~ Vi + (2ят/tpf' (20.18)
а для сдвига фаз колебаний вместо (20.11) — выражение
tg (<р — G) = сот = 2nx/tp. (20.19)
Кривые 1 на рис. 20 изображают зависимость (20.18) — пунктирная кривая, и (20.10) — сплошная кривая; последняя — для случая -f=l в\ воздухе при обычных условиях. Различие между обеими кривыми тай, незначительно, что на практике можно безусловно пользоваться упрощен-: ной формулой (20.18). ’
Из (20.14) и (20.18) следует важная формула
^. = ^2-^. (20.20)
Таким образом, характер колебаний частиц аэрозоля под действием звуковых волн также определяется величиной отношения t/tp. При очень малых значениях т//р <р—G-+0, >1, частица колеблется с той же амплитудой
и в той же фазе, что и среда, т. е. движется как/^дно целое с ней; при очень больших значениях i/tp >О, т. е. частица остается практически неподвижной1. Переход от полного увелечения к неподвижности частиц про- I исходит примерно в интервале значений т/*р 0,02—20. Характер колебаний I частиц под действием звуковых волн оказывает, как мы увидим дальше, ; решающее влияние на все процессы взаимодействия аэрозолей с звуко- ! пыми волнами.
К очень крупным частицам при высоких звуковых частотах приведенные выше уравнения неприменимы вследствие большой величины Re,
1 Эти выводы подтверждаются в ультрамикроскопическими снимками с находящихся в ультразвуковои поле крупных и мелких частиц [131]. v
92
Прямолинейное неравномерное дсижсние частиц аэрозоля
однако в этом случае, как указано, частицы остаются практически неподвижными.
При экспериментальной проверке теории колебаний частиц аэрозоли в звуковом поло главную трудность представляет точное измерение амплитуды колебаний среды в месте нахождения частицы. Эту трудності, удалось преодолеть посредством разработанного В. Зерновым 1132] метода создания равномерно колеблющейся массы воздуха. К ножке камертона прикрепляется закрытый, снабженный окошками для освещения и наблюдения цилиндрический сосуд, размеры которого должны быть значительно меньше длины создаваемых камертоном поли. В этом случае воздух внутри сосуда колеблется, как одно целое с сосудом; амплитуда '•колебаний как самого сосуда, так и взвешенных внутри его частпц может быть удобно измерена. Проведенные Вагеншейном [133] по этому методу измерения со спорами ликоподия (г=16 р, ір=0,012 сек.) дали удовлетворительное совпадение с теорией. Впрочем, точность этих опытов невелика и, кроме того, споры ликоподия малопригодны для таких измерений, так как на их поверхности имеются довольно высокие ребрышки.
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 66 >> Следующая