Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 66 >> Следующая

На зависимости характера колебаний частиц от отношения основан следующий метод определения размеров частнц в аэрозолях [134]. Определяют фотографическим путем сперва амплитуду колебании частиц при авную амплитуде колебаний среды, а затем при 1Р, сравнимом
с “с, и отсюда находят по формуле (20.18) ^ и, далее, г.
Как показывает опыт, при больших размерах частиц и больших частотах и амплитудах звуковых волн, т. е. при больших Re, частицы или агрегаты плоской формы ориентируются перпендикулярно к направлению колебаний [135] в согласии со сказанным и § 11.
Из изложенного в § 17,19 н 20 следует важнілії для механики аэрозолей вывод: при неравномерном движении частнц в области применимости формулы Стокса можно, не делая существенной ошибки, считать сопротивление Оезинерционным, т. е. полагать его равным б^гУл, где VH— мгновенное значение скорости частиц по отношению к среде. Это обстоятельство, понятно, чрезвычайно облегчает теоретическое исследование ' движения частиц.
§ 21. Давление звука на частицы аэрозоли
Действие звуковых воли на взвешенные частицы не ограничивается рассмотренными выше переменными по направленню силами, связанными с вязкостью среды. На частицы действует также постоянное по направлению гидродинамическое «звуковое давление», зависящее не от вязкости, а от плотности среды. Если радиус частицы мал по сравнению с длиной звуковой волны то на неподвижную шарообразную частицу действует в случае бегущих волн сила (Кинг [136])
м
=2A*UfrtT*(^y,
(21.1)
направлені величину і
где х — р; направлен» •гигаот при стами и уз. ходится в ла Кинга (л=1 мм), герц [137] иоде Кинг; газа у нов' ность полг от силу, и пропорцію порядок II па указан вследствие сокой СТЄІ
на мелкие В дост может прс трубкег, if Зпукої зования і ли в гори ны. Эти і дикуляри малыюй в исчезают, звуковые пой трои рис. 21 [1 движение скорости, потока и Образ< ней объя' равной ц( что звуке сте с тем пыли мог
Дас.іенис лвука на частицы аэрозоля
93
направленная в сторону распространения волн. Значительно, большую величину имеет звуковое давление в стоячих волнах, а именно:
P.V = .^WUlsi п(4**/>.), (21.2)
іде х — расстояние частицы от ближайшего волнового узла. Сила эта направлена к ближайшей пучности. Максимального значения сила достигает при х — (1/8)^, (3/3)'-, (5/8)'- и (7/в)^'> т- е- посредине между пучностями и узлами. В пучностях и узлах ^=0, причем в первых частица находится в устойчивом равновесии, во вторых — в неустойчивом. Формула Книга получила подтверждение в опытах с пробковыми шариками (/¦-— 1 мм), нодпешешшмп на нитях в стоячих волнах частотой 400— 2800' герц [137]. С другой стороны, как показано Вестервельтом [138], в выводе Кинга не учтены эффекты вязких потерь энергии в пограничном слое гала у поверхности частицп вытекающая из теории Осеена. несимметричность ноля течения но обе стороны частпц. Первый нз этих эффектов дает силу, пропорциональную первой степени радиуса частиц, второй — пропорциональную квадрату радиуса, причем эти силы могут на целый порядок превышать вычисленную по Кпнгу силу. Сравнительная величина указанных сил возрастает с уменьшением размера частиц; вероятно, вследствие этого они и не сказались в упомянутых опытах. Поэтому в высокой стеной и желательно поставить измерения давления звуковых волн на мелкие частицы.
В достаточно интенсивных ультразвуковых волнах звуковое ггавление может превысить силу тяжести и уравновесить частицы в вертикальной трубке, в которой созданы стоячие волны.
Звуковое давление является7~іо1іЩиПГОиу, главной причиной образовании купдтовских «пылевых фигур» — периодических отложений пыли її горизонтальных трубках, и которых созданы стоячие звуковые волны. Эти отложения имеют вид узких гребней, расположенных перпендикулярно к осп трубки на близком расстоянии друг от друга. Максимальной величины гробим достигают вблизи пучностей, а вблизи узлов они исчезают. Механизм их образования, вероятно, следующий. Стоячие звуковыо волны в трубках сопровождаются циркуляцией газа, вызван-% нон трением его о степкн трубки и имеющей вид, показанный на рис. 21 [1391. Взмученная газовым потоком пыль наряду с циркуляционным движением получает под действием звукового давления составляющую скорости, направленную к пучностям, выпадает из циркуляционного потока и осаждается на стопках трубки в плоскостях пучностей.
Образование па протяжении полуволны пе одного, а нескольких гребней объясняется наличием внутри трубки обертонов — волн с частотой, равной целому кратному основной частоты. Из уравнения (21.2) следует, что звуковое давление быстро растет с увеличением размера частиц. Вместе с том для возникновения пылевых фигур необходимо, чтобы частицы ныли могли взмучиваться газовым потоком. Поэтому явление это особенно
94
Прямолинейное неравномерное движение частиц азрозо.ія
хорошо получается с грубыми, но легкими пылями, например, с пробковой пылью.
В формулах (21.1) и (21.2) предполагается, что частицы остаются неподвижными в звуковом поле. В противном случае под U0 надо понимать амплитуду относительных колебаний частицы и среды. По мере возрастания увлечения частиц колеблющейся средой звуковое давление соответственно уменьшается и при полном увлечении делается равным нулю.
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 66 >> Следующая