Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 66 >> Следующая

Звуковое давление, невидимому, имеет большое значение при коагуляции аэрозолей ультразвуковыми волнами (см. § 53).
§ 22. Рассеяние и поглощение звуковых волн аэрозолями
Прохождение звуковых или электромагнитных волн через аэрозоль сопровождается явлениями отражения, рассеяния, поглощения, диффрак-ции и т. д. В случае звуковых волн эти явления проявляются сравнительно слабо; поэтому мы ограничимся весьма кратким изложением вопроса.
Теория рассеяния волн находящимися на их пути частицами значительно упрощается, если эти частицы неподвижны, имеют шарообразную форму и малы по сравнению с длиной волны?-. Обозначим через ^„амплитуду скорости колебаний и через '•> угловую частоту системы плоских
звуковых волн, падающих на шарообразную частицу. Поток энергии, переносимой волнами за 1 сек. через 1 см2 волнового фронта, равен
I = (22.1)
где cs— скорость звука. Энергия, уносимая за 1 сек. рассеянными частицей волнами, как показывает теория [140], равна
7 ~ V V
Q =-------*-4.— (22.2)
1^С8 '
Таким образом, при прохождении звуковых волн через слой аэрозоли толщиной dx, содержащего л таких частиц в 1 см3, отношение энергии рас-
Рассеяние и поглощение авуковых волн аэрозол я.чи
95
сеянных и падающих волн равно
tx-ddx = dx = dx. (22.3)
9cJ
Отсюда следует, что энергия волн, прошедших через слой аэрозоля толщиной а;, равва
/ = 10е-*«х, (22.4)
где/в — первоначальная энергия волн, а
7ге (2я)« г6п Xd ~ 9Х*
— коэффициент рассеяния звуковых волн аэрозолем. Если частицы не остаются неподвижными в звуковом поле, а более или менее увлекаются колебаниями среды, коэффициент рассеяния соответственно уменьшается.
При прохождении обычных звуковых волн () ^1 м) через природные облака или туманы (г~10~3 см, пж“103) «а—ничтожно малая величина порядка 10-20. Но даже для ультразвуковых волн и самых густых, встречающихся в природе или промышленности аэрозолей, все еще остается весьма малым, так что рассеянием звука аэрозолями практически всегда
можно пренебречь.
Переходя к поглощению аэрозолями звука, вызванному вязкостью газа, приведем элементарный вывод основного уравнення, предполагая, что сопротивление выражается формулой Стокса. При движении частицы и нязкон среде вся работа сил сопротивления
X А'
Q = \F„dz~^dx (22.6)
о о
при малых Rc превращается в тепл о. Если среда также движется со скоростью U, то в уравнении (22.6) следует заменить V на относительную скорость Vr =V — U, а соответствующий дифференциал пути dx на Vndt. При этом получается
і
П = -^У*я«И. (22.7)
о
В рассматриваемом случае движение частицы в колеблющейся среде выражается формулой (20.15). Таким образом,
т/2 ^
Q = ^ sin2 ot + — oj dt. (22.8)
о
При достаточно большом t Q.~*V\atj2B, т. е. за единицу времени
частица поглотит и среднем количество энергии, рапное Vb0/2B. Отсюда,
как и раньше, следует, что при прохождении звуковых волн через слой
(22.5)
96
Прямолинейное неравномерное двиіиеение частиц аэрозоля
аэрозоля толщиной dx отношение поглощенной к подводимой энергии равно
_ *'яоп<*х KR0 6nvn dx
Ля ctx — — = 1 ,
°Ьве.
и мы снова приходим к уравнению
(22.9)
I = /„е-*»1, (22.10)
причем коэффициент поглощения звуковых волн аэрозолем равен [см. формулу (20.14)]
Более строгий вывод (Сгоелл [141]) приводит к выражению
Несколько более сложное выражение получено С. Рытовым, В. Владимирским и М. Галаниным [142]. Вставляя в (22.12) значения ц, fs и с, для поздуха при обыкновенном давлении и температуре, получаем
aa~8,3.10-.™(l + г (22.13)
Как видно из сказанного, поглощение звука аэрозолями в высокой степени зависит от степени увлечения частиц звуковыми волнами.
В приведенных выше выводах частицы принимались за абсолютно твердые шарики. В работе Эпштейна и Кархарта 11431 учтен эффект деформации частиц, в частности жидких капелек, однако этот эффект незначителен.Другой более важный фактор, учтенный в этой работе,— рассеяние энергии благодаря теплопроводности, увеличивающее коэффициент поглощения для водяных туманов примерно на 40% (см. табл. 10).
Предыдущая << 1 .. 40 41 42 43 44 45 < 46 > 47 48 49 50 51 52 .. 66 >> Следующая