Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 41 42 43 44 45 46 < 47 > 48 49 50 51 52 53 .. 66 >> Следующая

Первые измерения поглощения ультразвука аэрозолями (табачным дымом) были проведены В. Альтбергом и М. Гольцманом [144]. К сожалению, в этих опытах размер частиц не определялся, а, кроме того, табачный дым содержит много углекислоты, сильно поглощающей те звуковые волны, с которыми производились измерения. Поэтому полученные результаты трудно сравнить с теорией.
В опытах Лайдлера и Ричардсона [145] был взят аэрозоль из спор ликопердона (г=2,5 (*), содержавший 1,5-10* частиц/см3. При применявшихся высоких звуковых частотах шт имело величину порядка нескольких десятков, так что частицы оставались практически неподвижными. Получены были следующие значения коэффициента поглощения: при частоте 42000 гц <*0=0,029; 98 000 гц «в =0,031. Теоретические значения «„ равны соответственно 0,038 и 0,042і.
1 Вычисленные авторами работы теоретические значения aa ошибочны.
Рассеяние и поглощение звуковых волн аерозоля
97
В работе Кнудсена, Вильсона и Андерсона [146] измерялась скорость затухания звуковых колебаний в наполненной аэрозолем резони-
рующей камере. Обусловленная наличием частиц аэрозоля, выраженная в дб. сек-1 составляющая коэффициента затухания звука Р связана с формулой
р = 10 lge-«ac,. (22.14)
Преобразуя формулу (22.13), можно получить следующее выражение Для Р:
1>-^1 + 'Угз)тт5?' (22.15)
где ф — объем дисперсной фазы, содержащейся в 1 см3 аэрозоля.
К сожалению, работа указанных авторов проводилась с весьма поли- • дисперсными водяными и масляными туманами, полученными механическим распылением. Для водяного тумана с</> = 2-10~6 и г — 6,25 (* были получены следующие результаты (табл. 10).
Таблица 10
Поглощение звуковых колебаний в водяном тумане
Частота Коэффицнепт затухания 3,
колебаний, дС-сеїГ1
эксперимен теоретический
по Кнуд- по Эпштейну
,ссну
500 5 10,1 5,0
1000 7 13,8 5,7
2000 9,4 10,0 0,3
4000 10,1 17,1 6,9
6000 12,0 18,2 7,5
8000 13,2 18,8 7,7
При сравнении опытных и теоретических значепий Р следует прежде всего учесть влияние полидисперсности аэрозоля на результаты теоретических расчетов. Действительно, если принимать во внимание для упрощения в формуле (22.12) только главный множитель 6"Трп/тдС» то коэффициент поглощения должен быть пропорционален Srtj/V = nr.
4 4 з і
Далее Ф = "а * 2"іГі = гдо гз = У7Ї (см- СТР- 23)-
»
Таким образом, п пропорционально $ /гЦ н в формуле (22.15) следовало
бы заменить 1/г2 на rh%-
'Гак кап в полидиснерсных аэрозолях г3>г, то при расчете по формуле
(22.15) получается тем более завышенное значение Р, чем больше степень
7 Механика аэрозолей
98
Прямолинейное неравномерное deuotcetuie частиц аорозоля
полидисперсности. Кнудсен и др. ие учли этого обстоятельства, и, полагая в формуле (22.15)г= г, получили приведенные в табл. 10 сильно завышенные значения Р. Эпштейн и Кархарт[143] воспользовались тем, что для тумана, к которому относятся данные табл. 10, был известен фракционный состав и рассчитали Р по фракциям. Хотя они приняли во внимание при расчете эффект теплопроводности, все же вычисленные ими значения р, за исключением частоты 500 гц, значительно ниже экспериментальных. Повидимому, при поглощении звука играл заметную роль эффект испарения и конденсации пара на капельках (см. ниже). Впрочем, точная проверка теории поглощения звука аэрозолями возможна, повидимому, лишь на изодисперсных аэрозолях.
Переходя к поглощению звука атмосферными туманами, можно принять в качестсг 7ИТ1этных средних значений г = 5 р, л = 2000, следовательно,
X ^8-'10~5____10 ,<л'-~ — (90 1Q\
“ І + КГ’м- X- + 4200 ’ I,—ло;
где '¦ — длина звуковой волны. Таким образом, здесь коэффициент поглощения звука сравнительно мало зависит от длины волны, и для метровых волн он лишь в три раза меньше, чем для сантиметровых. В то же время в газах коэффициент поглощения звука в нервом приближении пропорционален 1 А". При ?¦ = 5 см коэффициент поглощения звука в воздухе равен 0,8—1,6-10-4, т. е. в этом случае газовая среда и дисперсная фаза ослабляют звук примерно в одинаковой степени. Для более длинных волн поглощение звука водяными капельками преобладает над поглощением средой. Таким образом, согласно теоретическим расчетам густые атмосферные туманы, вопреки установившемуся с времен опытов Тиндаля [147] мнению [148], должны заметно ослаблять звук: в рассматриваемом нами тумане энергия звуковых волн с частотой 500 гц должна согласно формуле (22.16) ослабевать на расстоянии 100 м примерно в 1,5 раза. По наблюдениям Зига [149, 150], звук такой частоты ослабевает в тумане на указанном расстоянии в 1,3 раза. К сожалению, концентрация тумана и размер капелек не измерялись.
Предыдущая << 1 .. 41 42 43 44 45 46 < 47 > 48 49 50 51 52 53 .. 66 >> Следующая