Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 66 >> Следующая

F, = !1~Т*-';Г,‘— він 211, (23.9)
где Vm—амплитуда относительного колебания частицы и среды, равная у? у г
Если частицы колеблются в противоположной фазе (например, частицы с положительным и отрицательным зарядом в переменном электрическом поле), то в правых частях формул (23.8) и (23.9) следует поставить знак минус. При взаимодействии колеблющейся и неподвижной частицы первая притягивает вторую в любом положении, но сила в этом случае
1 Напомним, что при 0 = я/2 при больших Re имеет место притяжение между частицами, при малых Re — отталкивание.
Гидродинамическое взаимодействие между частицами аэрозоля
103
значительно меньше, чем при колебании обеих частиц. Так, если колебания происходят вдоль линии центров, сила притяжения равна
37tT<rri
F„ =-------g у Л|). (23.10)
Вопрос о том, как влияет вязкость среды на гидродинамическое взаимодействие, не выяснен и для случая колебаний частиц. Как показывает теория колебаний в вязкой жидкости [159], влияние вязкости на образующиеся при колебании шарообразного тела волны делается незаметным на таком расстоянии от центра шара р, при котором рТ/ ^^^>1,
т. е. в воздухе при р 9^.. Таким образом, для частиц той величины
(т-^Ю-4 см), для которых гидродинамическое притяжение в звуковом поле представляет особый интерес в связи с явлением ультразвуковой коагуляции (см. § 51), и для частоты в 10 кгц р/г должно быть ^>22. Но на таком расстоянии между частицами сила взаимодействия согласно формуле (23.8) исчезающе мала. Поэтому изложенная выше теория, повидимому, нуждается в существенных поправках на влияние вязкости.
Экспериментальное исследование гидродинамического взаимодействия между взвешенными в звуковом поле частицами обычно производилось на твердых или жидких шариках, подвешенных на тонких нитях в трубке, в которой создавались стоячие звуковые волны 1160, 161, 162]. Величина силы притяжения пли отталкивания измерялась по отклонению нитей от вертикального положения. Было получено качественное совпадение с теорией — шарики, расположенные вдоль трубки, отталкивались, расположенные поперек трубки — притягивались1. На результаты измерений должна была сильно отразиться циркуляция воздуха в трубке' (см. стр. 93).
Поэтому для количественной проверки теории такие опыты, повидимому, малопригодны. Более точные измерения, проведенные Томасом 1163] по методу В. Зернова (см. стр. 92), т. е. в колеблющемся вдоль оси закрытом цилиндрическом сосуде, с шариками радиусом 3—7 мм при частоте 60 гц, дали хорошее совпадение с теорией. Сила взаимодействия оказалась строго пропорциональной квадрату амплитуды колебаний при любых расстояниях между центрами шариков. Зависимость силы от расстояния оказалась в полном согласии с теорией, причем в случае притяжения — даже на малых расстояниях, в случае же отталкивания (т. е. при расположении шариков вдоль цилиндра) — на расстоянии свыше 4г. При меньшем расстоянии сила отталкивания была меньше теоретической, вероятно, благодаря образующимся завихренням. Зависимость силы от
1 Следует упомяпуть о том, что в опытах с шариками, расположенными поперек трубки, при сближении их па достаточно малое расстояние (порядка 1/10 диаметра)
иритяжепие сменяется в некоторых условиях отталкивапием, возрастающим при даль нейшем сближении шариков [56/<]
104
Прямолинейное неравномерное движение частиц аэрозоля
частоты колебаний также получилась правильной. Для шариков радиусом 3—4 мм абсолютная величина силы совпала с теоретической величиной. Упомянутое выше условие, касающееся влияния вязкости, в данном случае приводит к неравенству р/г 0,07 и может считаться выпол-
ненным. Так как амплитуда колебаний в этих опытах была порядка 0,1 см, т. е. Re = 70—150, то вопрос о величине гидродинамических сил между колеблющимися частицами аэрозоля при малых числах Re остается открытым.
§ 24. Электростатическое рассеяние аэрозолей
В заключение рассмотрим явление электростатического рассеяния аэрозолей [164,1651, имеющее место в том случае, если алгебраическая сумма зарядов частиц в аэрозоле отлична от нуля. Разберем сперва простейший случай изодисперсного аэрозоля, все частицы которого имеют одинаковый по величине положительный заряд q. Плотность электричества в аэрозоле о равна, таким образом, nq. Согласно основному уравнению электростатики
Div Е = 4i:o = Axnq, (24.1)
где Е — вектор напряженности поля. Так как он связан с вектором скорости положительных частиц уравнением
V = BEq , (24.2)
то
Div V = 4icnq2B. (24.3)
По свойству дивергенции скорости имеем
Div V = — — , (24.4)
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 66 >> Следующая