Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 66 >> Следующая

При исследовании зарядов п грубодисперспых аэрозолях оказался удобным п производственных условиях разработанный И. Розеиблюм [1741 вариант метода: частицам дают падать в горизонтальном синусоидальном поле, полученном посредством технического переменного тока. При этом частицы принимают вид светящихся горизонтальных черточек, длина которых равна удвоенной амплитуде колебаний. Посредством окулярной сетки и секундомера одновременно определяют скорость оседания и длину упомянутых черточек. Вычислении производятся, как указано выше, в § 19.
110
Криволинейное движение частиц аврозо.ич
§ 26. Осаждение аэрозолей из ламинарного потока под действием силы тяжести
Важнейшим разделом механики аэрозолей является движение частиц в токе газа.. Эта глава посвящена движению частиц в ламинарном токе. Значительно более сложный вопрос о движении в турбулентном потоке рассматривается в главе VI.
Рассмотрим сперва оседание частиц аэрозоля, текущего ламинарно по горизонтальной трубе столь малого сечения, что вертикальные конвекционные токи в ней отсутствуют или, по крайней мере, имеют скорость, малую по сравнению со скоростью оседания частиц. Таким образом, изложенные ниже расчеты применимы к оседанию аэрозолей в лабораторных приборах, заборных трубках и т. п., по не в промышленных осадительных камерах. Ограничимся случаями плоской трубы с очень большим отношением ширины к высоте и круглой трубы.
Вертикальное движение частиц по отношению к среде выражается формулой [см. (17.4)1
V = V, (1-е-'/-). (26.1)
Членом е~Ч~ можно пренебречь, если среднее время пребывапия частиц в трубе велико по сравнению с временем релаксации т. В этом случае вертикальную скорость частиц можно считать постоянной и равпой Vt, а горизонтальную скорость частиц — совпадающей со скоростью среды в той же точке. Как видно из приведенных в табл. 13 (см. стр. 165) значений "с и V, для частиц разного размера, эти условия в обычных работах с аэрозолями выполняются.
У входа в трубу скорость течения постоянна по всему сечению трубы, затем на расстоянии порядка 0,1 R-Re, от входа [1751 (где R — радиус или половипа высоты трубы, Re^— число Рейнольдса, относящееся к течению в трубе), в ней устанавливается стационарное распределение скоростей, выражающееся в случае плоской трубы формулой
и* = {т~Ш)и’ <26-2>
где h — половина высоты трубы;
U — средняя скорость; z — расстояние от дна трубы.
Таким образом, линии тока в переходном участке трубы наклонены
к горизонтали.
Составляющие скорости ламинарного течения в любой точке плоской трубы могут быть выражены через функцию тока
Ux = d'b/dz; U. = — д'Ъ/дх. (26.3)
Составляющие скорости частнц равны согласно сказанному выше
Осаждение аорозолей цэ ламинарного потока под действием силы тяжести 111
Исключая из этих уравнений dt, получим дифференциальное уравнение траектории частиц
~ Щд1 = (Эф/Зх) + vs (26.5)
или, в другой форме,
— V,dx = ^dx + ^dz = d-^. (26.6)
Интегрируя по всей длине трубы L, получим
V.L = фо — ^ (26.7)
где '1>0 и '1>L — значения функции тока в точках, занимаемых частицей у входа в трубу и у выхода из нее. Функция тока выражает объем газа, протекающего в единицу времени между дном трубы и данной линией (поверхностью) тока на 1 см ширины трубы. Полагая = 0, найдем граничную траекторию, разделяющую траектории осаждающихся н нс-осаждающихся в трубе частиц. Для граничной траектории у входа в трубу '•> = 'Vo = V'.L; следовательно, если полный поток газа в трубе ра вен ’F, то доля осадившегося в трубе аэрозоля, или «эффективность осаждения» D, равна1
Э = Ф0/Чг =.- V.L/Y. (26.8)
Так как
Чг =--= 2hU, то Э = V-^= . (26.9)
2 hU
Из этого рассуждения следует важный вывод, что эффективность оса ждения не зависит от распределения скоростей в трубе. Длина трубы, необходимая для полного осаждения, равна
?кР = ^. ' (26.10)
Г Я
Для круглой трубы расчеты значительно сложнее. Распределение скоростей здесь выражается формулой
= (26.11)
где р — расстояние от оси трубы. Примем для упрощения, что это распределение устанавливается у самого входа в трубу, и рассчитаем длину трубы Lltp, необходимую для полного осаждения аэрозоля. Для этого нужно найти траекторию частиц, входящих в трубу в верхней точке поперечного сечения и движущихся в вертикальной плоскости, проходящей через ось трубы. Распределение скоростей в этой плоскости дается выражением U = 2u{i — j, где z — вертикальное расстояние от оси.
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 66 >> Следующая