Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 48 49 50 51 52 53 < 54 > 55 56 57 58 59 60 .. 66 >> Следующая

1 Этот вывод сообщен автору Г. Натансоном.
112
Криволинейное движение частиц аэрозоля
Как и выше, находим дифференциальное уравнение траектории частиц
dx dz
2?/(l-f-J
Интегрируя по z от — R до R, находим
у. (26.12)
LK р=-§їг- (26ЛЗ)
Эта формула предложена А. Чистовым [176] для расчета осаждения аэрозолей в промышленных установках, однако, как уже указывалось, в этом случае необходимо учесть эффект копоскшш. Для эффективности осаждения в круглой трубе Г. Натансоном выведена формула
Э — —(2 ц. У1 — |i,;' + arcsin (х'/»—(л'/'У 1 — (і'/*), (26.14)
7Г '
3Ve?
где р. = —=г-8/Ш
При [1 = 1, т. c.L = 8RUjZV„ формула (26.14) дает 9 = 1 в согласии с формулой (26.13).
§ 27. Осаждение аэрозолей нз ламипарпого потока под действием электрического поля
Рассмотрим осаждение заряженных частиц из ламинарного газового потока в плоском конденсаторе. Ограничимся случаем мелких частиц и пренебрежем их инерцией, т. е. будем, как и в предыдущем параграфе, считать их движение квазистационарным (см. стр. 81). Движение частиц в направлении, перпендикулярном к плоскости конденсатора, выразится уравнением
у г = (27.1)
где Я —напряжение на обкладках конденсатора; h — расстояние между ними; q — заряд частицы;
Б — ее подвижность.
В учении о газовых ионах скорость иоиа в поле напряженностью 1 в. см 1 называют подвижностью иоиа. Это обозначение перенесено и на тяжелые ионы, т. е. заряженные очень мелкие частицы аэрозолей. «Электрическая подвижность» и связана, таким образом, с «механической подвижностью» В формулой
и = qB j 300 (27.2)
Осаокдение аэрозолей из ламинарного потока под действием злектрического поля 113
(коэфициент 300 равен отношению электростатической единицы напряжения к вольту). Как указалось в § 2, исследование высокодисаерсных аэрозолей производится, главным образом, путем электрометрического измерения их подвижности и, и последняя является основной характеристикой тяжелых ионов. Зависимость между радиусом частиц и их подвижностью и при наличии на них одного элементарного заряда в = 4,802-10”10 эл-ст. ед. приведена в табл. 3 и на рис. 10.
Здесь необходимо вкратце коснуться вопроса о величине зарядов на частицах аэрозолей. Заряды эти могут быть различного происхождения: так, при распылении порошков частицы получают трибоэлектрические заряды; при распылении жидкостей капельки заряжаются благодаря флуктуациям концентрации ионов в жидкости; в аэрозолях, образовавшихся прн высокой температуре, заряды вызываются термоионной эмиссией; наконец, весьма важным и общим источником зарядов является осаждение на частицах аэрозолей газовых ионов и электронов.
Каково бы ни было начальное распределение зарядов частиц в аэрозоле, благодаря продолжающемуся осаждению ионов, непрерывно образующихся в газовой среде, распределение это постепенно приближаетея к определенному стационарному состоянию. Как показали теоретические и экспериментальные исследования в лаборатории аэрозолей физико-химического института им. JI. Я. Карпова [177, 178], стационарное распределение зарядов при симметричной биполярной ионизации газовой среды выражается в первом приближении формулой Больцмана: доля частиц с ч элементарными зарядами (v — положительное или отрицательное целое число) равна:
где
+ =0 (УС)1
2=2* 2Г*Г'.
Таким образом, стационарное распределение зарядов не зависит от величины ионизации газа, однако время, необходимое для того, чтобы это распределение установилось, тем короче, чем сильнее ионизация.
Радиусы большей части содержащихся в атмосферном воздухе амк-кроскопических частиц, называемых «ядрами конденсации» и «тяжелыми нонами», имеют величину порядка 1—5-Ю"6 см. Так как распределение зарядов в атмосферных аэрозолях, вероятно, близко к стационарному, то согласно формуле (27.3) получаем следующее (табл. И) распределение зарядов, в которой п„ означает процент незаряженных частиц, л, — частиц с одним элементарным зарядом и т. д.
Таким образом, процент частиц с несколькими элементарными зарядами невелик, и при помощи табл. 3 можно, не совершая очень большой
Предыдущая << 1 .. 48 49 50 51 52 53 < 54 > 55 56 57 58 59 60 .. 66 >> Следующая