Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 66 >> Следующая

Рис. 26. Обычпы* метод определения ПОДВИЖНОСТЄІІ.
Таким образом этот метод дает не распределение подвижностей f(u), а функцию q(u)j(u), где q(u) — средний заряд частиц с подвижностью и. Лишь в тех случаях, когда величину q(u) можно рассчитать теоретически или когда при очень малом размере частиц можно принять, что они имеют по одному элементарному заряду, метод позволяет найти распределение /(и).
Рассмотренный здесь «дифференциальный» метод определения подвижностей частиц в аэрозолях имеет большое принципиальное преимущество перед общеупотребительным «интегральным» методом, так как непосредственно дает процент частиц с подвижностями, лежащими в дан-ыом узком интервале. С другой стороны, сила тока, текущего через электрод, при этомметоде так мала, что ее измерение довольно затруднительно.
Обычный (интегральный) метод определения подвижностей частиц заключается в том, что аэрозоль пропускается с постоянной скоростью через конденсатор, одна из обкладок которого соединена с электрометром, и измеряется сила тока /, текущего через эту обкладку при различной величине напряжения П в конденсаторе, т. е. снимается (II, 1) — кривая (характеристика). По этой характеристике можно найти распределение q(u)f(u) [181, 182]. Принципиально говоря, можно использовать конденсаторы любой формы, однако обычно применяются имеющие ряд преимуществ цилиндрические конденсаторы.
При ламинарном течении газа через такой конденсатор (рис. 26) скорость течения, а следовательно, и скорость частнц в направлении, нарал-
Осаждение аорозолей из ламинарного потока под действием электрического поля 117
лельном оси конденсатора Vx (р), есть функция расстояния р от оси. Напряженность поля в цилиндрическом конденсаторе равна
Е = П/Р ln(g), (27.9)
где R2 — радиус внешней обкладки;
R-x — радиус внутренней обкладки.
Радиальная скорость частиц в конденсаторе равна поэтому
Ур = Яв/р]п(^). (27.10)
Пусть наружная обкладка заряжена положительно. Движущаяся
к внутренней соединенной с электрометром обкладке положительно заряженная частица пройдет в радиальном иаправлеиии за время dt расстояние
dp — — Iludt / ріп (jfj-
Одновременно она пройдет вдоль оси конденсатора расстояние
dx—U (р) dt.
Исключая dt из этих уравнений, найдем
dx = — U (р) р In (^^dp/lTu. (27.11)
Если при входе в конденсатор частица находилась на расстоянии рх от
оси, то она достигнет внутренней обкладки п точке с координатой
* = - \ и (Р) Рdp = ЩіМ J и (р)prfp. (27.12)
р. Я.
Предположим, что все частицы обладают одинаковой подвижностью и. Если длина конденсатора равна L, то внутренней обкладки достигнут то частицы, для которых L. Для этих частиц pL ра, где р0 определяется из уравнения
U(р)рdp = L. (27.13)
л.
Таким образом, при данном напряжении П в конденсаторе осаждаются тс частицы, которые входят в него на расстоянии от оси, меньшем, чем р0. Если в 1 см3 аэро::оля содержится п положительно заряженных
частиц с зарядом q, то в единицу времени через кольцеобразное сечение,
ограниченное окружностями с радиусами Rl и р0 (рис. 26), пройдет п конденсатор и осядет на внутренней обкладке
р.
N= ^ nU(p)2r.pdp (27.14)
я,
I
118
Криволинейное движение частиц аэрозоля
частиц. Сила тока, текущего при этом через внутреннюю обкладку, равна
/ = qN = 2 щп ^ U{р) р dp
(27.15)
Д.
или согласно уравнению (27.13)
I = 2щпиЫ1 / 1п(?).
Таким образом, сила тока пропорциональна напряжению на обкладках конденсатора. Когда напряжение достигнет величины
(27.16)
и (р) р dp,
(27.17)
т. е. р0 достигнет /?2. псе положительные частицы, входящие в копден-сатор, осядут в нем, н при дальнейшем повышении напряжения сила тока I, останется постоянной (гок насыщения, рис. 21,а).
Рис. 27. Характеристики аэрололей с одним и с двумя значениями подвижности.
Так как
5 2T.9U(9)d9 = 0, it.
(27.18)
где Ф — объемная скорость аэрозоля в конденсаторе, то из уравнения
(27.17) следует
и =
2 кШ,
(27.19)
Таким образом, по точке перелома на характеристике можно определить подвижность частиц. Как и в предыдущих примерах, все приведенные выше формулы остаются справедливыми при любом распределении скоростей течения в конденсаторе, если линии тока прямолинейны и параллельны. Как ясно непосредственно, сила тока насыщения
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 66 >> Следующая