Книги
чёрным по белому
Главное меню
Главная О нас Добавить материал Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги
Археология Архитектура Бизнес Биология Ветеринария Военная промышленность География Геология Гороскоп Дизайн Журналы Инженерия Информационные ресурсы Искусство История Компьютерная литература Криптология Кулинария Культура Лингвистика Математика Медицина Менеджмент Металлургия Минералогия Музыка Научная литература Нумизматика Образование Охота Педагогика Политика Промышленные производства Психология Путеводители Религия Рыбалка Садоводство Саморазвитие Семиотика Социология Спорт Столярное дело Строительство Техника Туризм Фантастика Физика Футурология Химия Художественная литература Экология Экономика Электроника Энергетика Этика Юриспруденция
Новые книги
Янин В.Л. "Новгородские акты XII-XV Хронологический комментарий" (История)

Майринк Г. "Белый доминиканец " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 2" (Художественная литература)

Петров Г.И. "Отлучение Льва Толстого " (Художественная литература)

Хусаинов А. "Голоса вещей. Альманах том 1 " (Художественная литература)
Реклама

Механика аэрозолей - Фукс Н.А.

Фукс Н.А. Механика аэрозолей — Москва , 1955. — 181 c.
Скачать (прямая ссылка): mehanikaaerozoley1955.pdf
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 66 >> Следующая

/„ = дпф
(27.20)
Юсаждение аэрозолей из ламинарного потока под действием электрического поля 119
я по ней можно определить сумму зарядов положительных частиц, содержащихся в 1 см3 аэрозоля. Все это, понятно, относится и к отрицательно заряженным частицам, если соединенная с электрометром обкладка конденсатора имеет положительный заряд.
Если в аэрозоле имеются две группы частиц с подвижностями и, и и?, зарядами ql и q., и концентрацией п! и п., то уравнения (27.16) и (27.17) применимы к каждой группе. На рис. 27, б прерывистыми линиями изображены характеристики для каждой группы частиц, а сплошной линией — ¦суммарная характеристика, определяемая на опыте. По точкам перелома на суммарной характеристике находят подвижности частиц обеих групп.
По ряду причин углы между ветвями характеристик более или менее округлены. При наличии только двух групп это обстоятельство не имеет •особенного значения, но при большом числе групп оно может привести к тому, что вместо ломаной линии получится плавная кривая. С друггой стороны, на плавной кривой, которая должна получиться при непрерывном спектре подвижностей частиц, случайные ошибки измерений легко могут привести к ошибочному выводу о наличии переломов на характеристике, т. е. о существовании дискретных групп подвижностей. Нет никакого сомнения в том, что во многих исследованиях высокодисперсных аэрозолей различного происхождения, в которых были найдены дискретные группы подвижностей, авторы стали жертвой такого самообмана.
В случае плавной характеристики нахождение распределения подвижностей производится следующим образом. Предположим сперва, что все частицы имеют по одному элементарному заряду. Пусть при напряжении Пі. все частицы с подвижностью > uL осаждаются в конденсаторе. Зависимость между Пь и uL дастся уравнением
<27-21>
In (7Ї,/7?,)Ф
2 n?ffL
Сила тока, переносимого этими частицами, равна согласно (27.20)
оо
1х — фгп ^ f(u)da. (27.22)
«L
Частицы с подвижностью < И?, дают со своей стороны согласно (27.16) силу тока
7* = таг7Йг W(B)d“- (27-23)
о
Таким образом, полная сила тока равна
2г:г1.П, п
I = h + 12 = Ф'-п $ ]{u)du+ u]{u)du. (27.24)
120
Криволинейное движение частиц аэрозоля
Продифференцируем (27.24) по nL:
dj duL 2пгЬП,пи,у(и,) du,
(uL) іШ + і„/ц , и л ллг +
+
' dH 2тсг Ln
L in (Hz / Hi) dll і'
UL
In {H2f
(27.25)
Согласно (27.21) два первые члена в правой части этого уравнения сокращаются, и мы получаем
dl
dll.
in (к.
Отсюда следует, что
I — nL — h = фгп ^ / (u) du,
(27.26)
(27.27)
где h — длина отрезка, отсекаемого касательно!! к характеристике в
точке uL, па оси ординат (рис.
Риг. 28. Характеристика аэрозоля с не-ирерьшным распределением подвиншо-стсй.
28). Таким образом, этот отрезок пропорционален числу частиц, подвижности которых лежат в пределах uL н °°, причем uL определяется по соответствующему напряжению Пь согласно формуле (27.21). Таким нутом определяется спектр подвижностей частиц или же в случае, если заряды частиц неодинаковы, функция q (u)f(u). Этот метод обладает тем недостатком, что небольшие ошибки в определении I приводят к значительным ошибкам в величине отрезков па оси ординат, а следовательно, и в значениях функции распределения.
При исследовании спектра подвижностей частиц в атмосфере, вследствие обычного изменения общего содержания частиц аэрозоля в атмосфере с временем, описанная выше методика может привести к неверным результатам. В этом случае целесообразно применение двух конденсаторов [181]: воздух пропускают сперва через первый конденсатор с напряжением /7,, сила тока в котором (не измеряемая, /,) выражается формулой (27.24), а затем — через второй конденсатор с таким напряжением, что в нем практически осаждаются все частицы. Сила тока во втором конденсаторе /2, измеряемая электрометром, очевидно, равна Фгп— /(. Если же в первом конденсаторе напряжение равно пулю, то через второй конденсатор пойдет ток силой Фгп — /0, пропорциональный общему содержанию заряженных частиц в воздухе. Измерения ведут следующим образом: после определения силы гока /2, соответствующей данному иапряже-
Осаждение аэрозолей из ламинарного потока под действием электрического поля 121
нию П, измеряют /„ и вычисляют величину отношения (/„—/2)//0= /і//0; затем несколько увеличивают П, определяют соответствующую силу тока /2, снова измеряют /с и т. д. Таким путем производится «нормировка» 1Х к постоянному общему содержанию заряженных частиц в воздухе. Хотя лежащее в основе этого метода предположение, что распределение подвижностей частиц -в атмосфере не зависит от их концентрации, может быть верным только в специальных случаях, все же метод двух конденсаторов даст более надежные результаты, чем метод одного конденсатора. В обоих методах желательно предварительно удалить из воздуха газовые ионы, что достигается пропусканием воздуха через вспомогательный конденсатор с небольшим напряжением, достаточным для удаления всех газовых ионов с их высокими подвижностями порядка 1. В то же время число задержанных этим конденсатором частиц аэрозоля незначительно.
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 66 >> Следующая